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流体模型に基づく QGP による　　　　の抑制

流体模型に基づく QGP による　　　　の抑制. Hirotaka Araki Waseda University in collaboration with Kenji Morita (Waseda University). Purpose. の解析. Surppression (T.Matsui and H. Satz, Phys.Lett.B178 (1986),416). を Heavy Ion Collision の 初期温度メジャー として使いたい. S.Hioki, T.Kanki, and O.Miyamura のモデルを拡張．.

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流体模型に基づく QGP による　　　　の抑制

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Presentation Transcript

  1. 流体模型に基づくQGPによる　　　　の抑制 Hirotaka Araki Waseda University in collaboration with Kenji Morita (Waseda University)

  2. Purpose の解析. Surppression (T.Matsui and H. Satz, Phys.Lett.B178 (1986),416) をHeavy Ion Collisionの初期温度メジャーとして使いたい S.Hioki, T.Kanki, and O.Miyamura のモデルを拡張． ・One-Dimensional Bjorken Hydrodynamical Model ・Temperature Independent Potential in the QGP Phase ・Temperature dependent string tension が流体内を通過していく過程でsuppression を計算. (S.Hioki, T.Kanki, and O.Miyamura, Prog.Theor.Phys.84(1990),317) ・（３＋１）次元流体モデル ・Temperature dependent Potentialin the QGP Phase ・Temperature dependent string tension を計算した． ・初期条件の異なる２つのモデルを用いて計算．温度計として使える かどうか． ・ S.Hioki, T.Kanki, and O.Miyamura のモデル（温度依存性な しポテンシャル）の場合と比較． H.Araki Waseda Univ.

  3. collision t=0 charmonium formation　 t=t0 thermalization t=tｃ Pure QGP phase t=t1 Debye Screening (Potential Model ) Mixed phase Debye Screening (Potential Model ) CharmoniumT=Tc t=t2 and Collision with Hadrons Hadron phase Freezeout t=t3 Collision with Hadrons Situation Hadron 簡単のため横方向のみ考える. Mixed QGP Charmonium T=0 MeV in out Assumption 計算の結果、効果が小さかったので今回は無視して計算 H.Araki Waseda Univ.

  4. Initial Settings Initial distributions of and Transverse Momentum Position exponential type Woods-Saxon + Binary Collision Production ratio of the initial charmoniums (S.Hioki, T.Kanki, and O.Miyamura, Prog,Theor.Phys.84(1990),317) Charmonium formation time H.Araki Waseda Univ.

  5. 、 の質量を再現 、 Charmonium Wavefunction Temperature dependentString Tension T=0 [MeV]で M.Gao: Nucl.Phys.B9 (Proc Suppl.)(1988)368. H.Araki Waseda Univ.

  6. Hamiltonian in the QGP Phase Temperature dependent 今回はFirst Trial ということで PerturbationTheoryより という温度依存性を取り入れた. : Screening mass Running Coupling Constant : Z.Phys.C37,617 F.Karsch, M.T.Mehr, H. Satz Rev.Mod.Phys.53 D.J.Gross,R.D.Pisarski, L.G.Yaffe H.Araki Waseda Univ.

  7. Survival and Transition Probability in the QGP Phase : Charmonium at T=0 MeV : Charmonium at T=Tc Probability →Overlap of the two wave functions : Survival Probability : Transition Probability 　　　to Evolution of wave function ( ) H.Araki Waseda Univ.

  8. Calculation 初期の入射位置と、横運動量を与えたとき、 （Hadronとの衝突による減少） QGP PhaseからHadron Phaseに流出してくる : fraction of the QGP phase Hadronとの衝突による減少はそれほど効いてこなかったので、今回は無視 : Initial Charmonium flux 無視 Hadronとの衝突 From HydroDynamical Model Ex. Pure QGP Phase : H.Araki Waseda Univ.

  9. Survival and Transition probability Survival Probability Transition Probability H.Araki Waseda Univ.

  10. Hydrodynamical Model RHIC：Au-Au 200AGeV実験の１粒子分布を再現する． Temperature Space-time evolution Initial Energy Density Model 1 Model 2 Binary Collision Model H.Araki Waseda Univ.

  11. Sample path ( ) Model 1 Model 2 H.Araki Waseda Univ.

  12. -Model 2- Survival and Transition probability 実線：QGP Phase, 点線：Mixed Phase Survival Probability Transition Probability H.Araki Waseda Univ.

  13. Model Dependency Survival probability Transition probability Low Pt ではモデルによる差が出ている． High Pt になるに従ってモデルによる差がなくなっていく． ・Model2は初期温度が高く、QGPの存在時間が長い ・Pt の大きなは、Ptの小さな　　　よりも、周囲の状況からの影響を受けにくくなる。 Transition Probability では、High Pt において、QGP PhaseのみよりもMixed Phaseまでを計算をした方が、 Probabilityが大きくなる.（Model 1,Model 2 両方とも） ・　　の波動関数に山が二つあることに起因している. H.Araki Waseda Univ.

  14. との比較 T-dependent and T-independent Evolution Model 2 実線：Pure QGP Phase, 点線：Mixed Phase Survival probability Transition probability H.Araki Waseda Univ.

  15. T-dependent and T-independent Evolution Model2 との比較 Survival probability Transition probability Survival probability Low Pt、High Pt どちらの領域でも、T-depとT-indepの間にほぼ一定の差がある. （High Pt では少しだけ差が縮まる.） Transition probability QGP とMixedの間でProbabilityの逆転がある T-Dep,T-IndepのProbabilityが交差する. H.Araki Waseda Univ.

  16. Model 1 Model 2 QGP Mixed QGP Mixed 0.491 0.315 0.407 0.275 T-Dependent 0.410 0.220 0.332 0.194 T-Independent Result　 初期温度が高く、QGP Phaseの長いModel２の方が抑制が大きくなっている． 温度計として使える． H.Araki Waseda Univ.

  17. Summary S.Hioki, T.Kanki, and O.Miyamura のモデルを拡張． (3+1)次元流体モデルを用いることで温度を通して時間依存を取り入れた． 具体的にはDebyeScreening Length と Coupling Constantの温度依存性を取り入れて計算をした． １．初期条件の異なる流体モデル間の比較をした． ・特にLow Ptにおいて流体の初期条件の影響を大きく受ける. ・そのため最終的な 　　 の収量にも差が出る. ・Transition Probabilityでは、Model 1、Model 2 の両　方で,QGPとMixedの間でPt分布に逆転がある． ２．Hioki,Kanki,and Miyamuraに比べてSuppressionの効果は弱まる． Transition Probability ではPt分布において、温度依存がある場合と、ない場合（　　　　　　）の間で逆転がある． 結果に示したようにHeavy Ion Collisionの初期温度メジャーとして機能している。 H.Araki Waseda Univ.

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