1 / 15

HILS: normaalne langemine, a = 0

HILS: normaalne langemine, a = 0. E 1. E . e 2 , v 2. E 2. H 1. S. S 1. S 2. H. H 2. w = const. l 0. l 0 / n. e 1 , v 1. z = 0. E t1. = E t2. H t1 = H t2. E + E 1 = E 2. H - H 1 = H 2. w = w 1 = w 2. t = 0. E 00 +E 10 = E 20. H 00 - H 10 = H 20.

alyssa
Télécharger la présentation

HILS: normaalne langemine, a = 0

An Image/Link below is provided (as is) to download presentation Download Policy: Content on the Website is provided to you AS IS for your information and personal use and may not be sold / licensed / shared on other websites without getting consent from its author. Content is provided to you AS IS for your information and personal use only. Download presentation by click this link. While downloading, if for some reason you are not able to download a presentation, the publisher may have deleted the file from their server. During download, if you can't get a presentation, the file might be deleted by the publisher.

E N D

Presentation Transcript

  1. HILS: normaalne langemine, a = 0 E1 E e2, v2 E2 H1 S S1 S2 H H2 w = const l0 l0/n e1, v1 z = 0 Et1 = Et2 Ht1 = Ht2 E + E1 = E2 H - H1 = H2 w = w1 = w2

  2. t = 0 E00 +E10 = E20 H00 - H10 = H20 E00 +E10 = E20 n1E00 - n1E10 = n2E20 n1 < n2: Peegeldumisel suurema murdumisnäitajaga keskkonnalt toimub faasihüpe p võrra

  3. Läbivuskoefitsient Peegelduskoefitsient Kui A - kiirtekimbu pindala, siis F = IA Energeetilised seosed R +T = 1

  4. Suvalises suunas leviv tasalaine Lainevektori def.: z k r r0 y x  = (k, x),  = (k, y),  = (k, z) v = w/k

  5. Peegeldumis- ja murdumisseadus v1 b x 1 v2 y 2 g 1. x, y = 0 z 2. x, t =0 Et1 = Et2  = (k, y),  = (k, z)  = (k, x), a  w = const 3. y, t = 0 Lahutuspindz =0 Langemistasand = 0,  = p/2

  6. Energeetilised seosed peegeldumisel ja murdumisel: Fresnelivalemid Piirpinnale langev valgus jaotatakse kaheks risttasandites lineaarselt polariseeritud komponendiks. Kui tegemist „polariseerimata“ valgusega, siis on faasivahe kahe ristkomponendi vahel juhuslik suurus a n1 y x n2 g Laine amplituud: z Eeldame, et neeldumine on tühine: Valgus on polariseeritudlangemistasandis (E) × Tangentsiaalkomponentidevõrdsus:

  7. E,tangentsiaalkomponendid: Pärast murduva laine elimineerimist: s s

  8. Valgus on polariseeritudlangemistasandis (E) Peegelduv valgus Läbiv valgus Mugav analüüsiks! Vabaneme murdumisnurgast: cos

  9. Valgus on polariseeritudristilangemistasandiga(E) Tangentsiaalkomponentidevõrdsus: a n1 y x n2 Elimineerime murduva laine: g z

  10. Valgus on polariseeritudristilangemistasandiga(E) Peegelduv valgus Läbiv valgus Mugav analüüsiks! Vabaneme murdumisnurgast: cos

  11.  0 )  p/2 <0 ) >p/2 1. Peegelduv laine eksisteerib alati 2. Siinus ei muuda märki

  12. N21 > 1 E10/E00 a a n1 900 n2 Kui a +g = p/2, siis paralleelkomponent ei peegeldu g Faasihüpe kaob Brewsteri nurk:

  13. R, T = f(a) N21 > 1  1 A 0,6 0.2 0 60 90 20 1. a – väike  a/g =n2/n1 2. a = aB R|| = 0; R≠ 0 3. a = p/2 R||,  = 1;

  14. KunaR||(a) ≠ R(a), siis juhul kui langeva valguse polarisatsioonitasandi asimuut ≠ 0, p/2, sõltub peegelduva valguse asimuut nurgast a. Langeb loomulik valgus: I|| = I, kuid peegeldumisel ei ole valgus enam loomulik Polarisatsiooniaste D = (I- I||)/(I+ I||) Läbiva valguse polarisatsiooniaste |E2||/E2| = 1/cos(a-g)  1 Läbivas valguses domineerib paralleelkomponent

  15. R N21 < 1 a < g  sinap = N21  täielik peegeldumine (T = 0) a

More Related