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GAMMA CAMERA (isotopes)

GAMMA CAMERA (isotopes). Principe de l’examen scintigraphique. Ces examens consistent à étudier, après son introduction dans l’organisme le plus souvent par voie veineuse, la distribution spatiale d’un radio-élément ou d’une molécule marquée. .

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GAMMA CAMERA (isotopes)

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Presentation Transcript

  1. GAMMA CAMERA (isotopes)

  2. Principe de l’examen scintigraphique Ces examens consistent à étudier, après son introduction dans l’organisme le plus souvent par voie veineuse, la distribution spatiale d’un radio-élément ou d’une molécule marquée. Cette localisation relève soit de l’activité métabolique du tissu, soit de l’importance ou des particularités de son réseau vasculaire. Un grand nombre d’organes peuvent être explorés sur le plan morphologique à partir de composés marqués à l’aide de radio-éléments émetteurs g de courte période. L’intérêt de tels émetteurs est de permettre l’administration d’activités élevées, tout en limitant les risques d’irradiation de l’organisme.

  3. L’accumulation du traceur au niveau d’un organe exploré se fait en un temps plus au moins long. Ceci conditionne le temps de latence entre l’injection et la réalisation de l’examen. Afin d’obtenir des documents de bonne qualité, il faut que les différences d’activités d’une zone à l’autre soient suffisantes pour permettre de localiser un foyer de fixation, de le délimiter et dans certaine mesure d’en apprécier sa structure.

  4. L’évolution de l’activité en fonction du temps, caractérisée par la période effective Te, dépend de la : période physique du radio-élément Tp période biologique du composé marqué Tb

  5. Isotopes utilisés Scintigraphie : Tc99m , I123 , Tl201 , In111 , Ga67 , Kr81m , I131 Dosage : in vitro I125 , Co57, Co58 in vivo Cr51, Fe59 Thérapie : thyroïde I131 articulaire Y90, Re186, Er169 douleur Sm153

  6. DESINTEGRATIONS : Désintégration a: Désintégration b-: Désintégration b+: Capture électronique (CE): Transition g:

  7. Désintégration a: L’énergie de la désintégration: Qa = Ea + Ei + Er Ei énergie du niveau excité Ea énergie de la particule a Er énergie de recul du noyau

  8. Désintégration b-: L’énergie de la désintégration: Q- = Emax+ Ei + Er Ei énergie du niveau excité Emax énergie de la particule b- Er énergie de recul du noyau

  9. Désintégration b+: L’énergie de la désintégration: Q+ = Emax+ Ei + Er + 2 mec2 Ei énergie du niveau excité Emax énergie de la particule b+ Er énergie de recul du noyau

  10. Capture électronique ( CE ): L’énergie de la désintégration: Q+ = qX+ Ei + EX Ei énergie du niveau excité qX énergie de la particule n EX énergie de liaison de l’électron

  11. Transition g : émission g………… Eg = (Ei - Ef) - Er Ei énergie initiale Ef énergie finale Er énergie de recul du noyau conversion interne…...EecX = Eg - EX EecX énergie d’éjection d’un électron Eg énergie du photon g EX énergie du rayon X après réarrangement

  12. MODE DE PRODUCTION : Avec générateur Avec accélérateur ou réacteur nucléaire

  13. Générateur Le générateur est constitué d’une colonne chromatographique sur laquelle est fixé le parent de l’isotope qui nous intéresse. L’isotope est extrait de la colonne par des procédés chimiques .

  14. Générateur Tc99m Le générateur est constitué d’une colonne chromatographique d’alumine sur laquelle est fixé le 42Mo99 de fission (T=65.42h) parent du 43Tc99m ( T=6.01h). L’isotope 43Tc99m est extrait de la colonne sous forme de pertechnétate de sodium par élution.

  15. Tc99m(Eg = 140keV) 42Mo99 T=65.42h b- TI 43Tc99m T=6.01h g(2.17keV) T=0.19ns g(140keV) 43Tc99

  16. Générateur Kr81m Le rubidium (Rb81) est fixé sur une résine de polytétrafluoroéthylène échangeuse d’ions où il est en équilibre avec son nucléide fils, le Kr81m, ce qui permet de générer du krypton sous forme gazeuse. Le Kr81m est élué du générateur au moyen d’air et est administré aux patients à l’aide d’un masque respiratoire.

  17. Kr81m (Eg = 190keV) 37Rb81 T=4.576h CE b+ TI 36Kr81m T=13s g(190keV) 36Kr81

  18. Production avec accélérateur ou en réacteur nucléaire Pour la production avec accélérateur on utilise des faisceau de protons, deutérons ou particules a pour bombardé des cibles. Les réactions nucléaires sont : X(p,n)Y ; X(p,2n)Y ; X(p,a)Y ; X(d,n)Y etc… Dans les réacteurs nucléaires il y a production par : - activation neutronique: X(n,2n)Y ; X(n,g)Y ; - fission: X + n  SYi + SZj ou Yi et Zj sont les produits de fission

  19. In111 (Eg = 171,245keV) 49In111 T=2.805j CE g1(171keV) 85ns g2(245keV) 48Cd111

  20. Cr51 (Eg = 320keV) 24Cr51 T=27.7j CE g(320keV) 23V51

  21. Co57(Eg = 122,14keV) 27Co57 T=271.4j CE g1(122keV) g2(14keV) 26Fe57

  22. CE3 CE1 CE2 g3 g2 g5 g1 g4 g6 g1 393kev g4 185kev g2 300kev g5 91kev g3 209kev Ga67(Eg = 90,200,300,400keV) 31Ga67 T=78.3h 30Zn67 g6 93kev

  23. CE g2(135.35keV) g1(167keV) X( 68.8 - 82.5 keV) Tl201(Eg = 135.35,167keV, EX=68.8- 82.5keV) 81Tl201 T=72.9h 80Hg201

  24. CE g(35.48keV) X( 27.2 - 31.81 keV) I125(Eg = 35.48keV,EX=27-32 keV) 53I125 T=59.89j 52Te125

  25. b1- b2- g2(637keV) g1(364.5keV) I131(Eb = 334keV , 606keV, Eg = 364.5keV , 637keV) 53I131 T=8.02j 54Xe131 b1- 7.36% 334keV b2- 89.5% 606keV

  26. b- 99% 2280.1keV Y90 (Eb = 2280.1keV) 39Y90 T=64.1h 40Zr90

  27. b1- 42% 343keV b2- 58% 351keV Er169 (Eb1 = 343keV, Eb2 = 351keV ) 68Er169 T=9.3j 69Tm169

  28. b3- b2- b1- g(103keV) Sm153 (Eb1 = 635keV, Eb2 = 705keV , Eb3 = 808keV , Eg = 103keV ) 62Sm153 T=48.8h 63Eu153 b1- 34% 635keV b2- 44% 705keV b3- 21% 808keV

  29. FIN

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