1 / 25

ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ

ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ. П И Я Ф. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ. Петербургский Институт Ядерной Физики им. Б.П.Константинова РАН. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ. П И Я Ф. Структура. Структура.

amish
Télécharger la présentation

ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ

An Image/Link below is provided (as is) to download presentation Download Policy: Content on the Website is provided to you AS IS for your information and personal use and may not be sold / licensed / shared on other websites without getting consent from its author. Content is provided to you AS IS for your information and personal use only. Download presentation by click this link. While downloading, if for some reason you are not able to download a presentation, the publisher may have deleted the file from their server. During download, if you can't get a presentation, the file might be deleted by the publisher.

E N D

Presentation Transcript

  1. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ Петербургский Институт Ядерной Физики им. Б.П.КонстантиноваРАН

  2. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Структура Структура • Сектор квантовой теории поля (В.А. Кудрявцев) • Сектор теоретической физики высоких энергий (Д.И. Дьяконов) • Сектор теории сильных взаимодействий (В.Ю. Петров) • Сектор теории электрослабых взаимодействий (Г.С. Данилов) • Сектор теоретической ядерной физики (М.Г. Рыскин) • Сектор атомной физики (А.И. Михайлов) • Сектор теории конденсированного состояния (С.Л. Гинзбург) • Группа физики реакторов Общеечисло публикаций за 2007 г. 160 (+ Монография) Общий индекс цитируемости>5.000 – 5 человек

  3. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Состав ОТФ: 72(1) средний возраст 56,6 года средняязарплата17580руб./мес. человек возраст, лет

  4. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Взаимодействие спиновых волн в двумерном ферромагнетике с дипольными силами А.В. Сыромятников Найдена перенормировка спектраспиновыхволн (магнонов) в первомпорядке по 1/S. Показано, чтовзаимодействие магнонов приводитк появлению щели в спектреek. Полученывыражения для затухания спиновыхволнGk. Показано, что магноны – хорошо определенныевозбуждения как в квантовом, так и в классическом 2D ферромагнетиках (Gk<<ek,см. рисунок, гдеw0– характерная дипольнаяэнергия, J – величина обмена). Этот вывод противоречит результатампредыдущих расчетов, не принимавших во внимание пппоявлениящели из-за взаимодействия спиновых волн.

  5. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Изучение лавинообразной динамики магнитного потока в дискретных сверхпроводниках С.Л. Гинзбург, А.В. Накин, Н.Е. Савицкая Во многих экспериментах по изучению критического состояния жестких сверхпрводников второго рода и дискретных сверхпроводников наблюдалась лавинообразная динамика магнитного потока, то есть при равномерном изменении внешнего магнитного поля магнитный поток в системе менялся скачкообразно, а размеры возникающих скачков демонстрировали степенное распределение. Скачкообразное изменение магнитного потока в дискретном сверхпроводнике. Рисунок из работы C.M.Aegerter, M.S.Welling, R.J.Wijngaarden, Europhys.Lett., 65, 753(2004) Степенное распределение размеров лавин в дискретном сверхпроводнике. Рисунок из работы S.Field, J.Witt, F.Nori, X.Ling, Phys.Rev.Lett, 74, 1206(1995)

  6. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Нами предложено теоретическое объяснение лавинообразной динамики магнитного потока в критическом состоянии дискретных сверхпроводников. Построена реалистическая модель дискретного сверхпроводника с внутренней пространственной стохастичностью, с помощью которой доказано, что возникновение лавин магнитного потока в дискретных сверхпроводниках обусловлено реализацией в них явления самоорганизованной критичности. Степенное распределение размеров лавин в дискретном сверхпроводнике. РисунокизмонографииС.Л.Гинзбург,Н.Е.Савицкая «Лавины магнитного потока и самоорганизованная критичность в дискрет-ных сверхпроводниках»,Изд-во ПИЯФ, 2007 ПолныймагнитныйпотоквСКВИДе(a,b) и его измерения (c,d) как функция внешнего магнитного поля. Размер СКВИДа N=65 и DJ=0.1

  7. Универсальное поведение сильнокоррелированных Ферми-систем ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф В.Р. Шагинян Нормированная эффективная масса извлечена из измерений на металлах с тяжелыми фермионами (левый рисунок) и из измерений на двумерном 3He (правый рисунок), сплошная линия – теория. Из рисунков видно, что обе жидкости (электронная и 3He) ведут себя одинаково вблизи точки фермионной конденсации несмотря на огромную разницу между электроном и атомом гелия. Нормированная масса извлечена из измерений: AC susceptibility – намагниченность, теплоемкости С, энтропии S. Измерения проводились в магнитом поле В, в случае 3He – при разных плотностях – показаны внизу слева на правом рисунке

  8. Исследование “удалённых” нейтроно- избыточных ядер области магичности вблизи 132Sn ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф В.И. Исаков, К.А. Мезилев и др. В рамках программы изучения ядер вдали от линии стабильности проведены исследования нейтроноизбыточных ядер в области магичности вблизиолова-132. Были вычислены массы ядер в окрестности132Sn, определены спектры их возбужденных состояний, а также распадные характеристики уровней. Предсказана возможность появления высокоспиновой изомерии в ряде ядер тяжелее 132Sn, и вычислены энергии соответствующих изомерных состояний. Расчеты хорошо согласуются с полученными впоследствии экспериментальными данными, в частности касающимися состояний 7- в ядрахсурьмы-134 ийода-136. Показано, что в ядрах тяжелее 132Sn реализуется возможность появления ``сверхразрешенных" радиационныхM1- переходов.

  9. Метастабильные состояния молекулы гелий-антиводород ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Л.Н. Лабзовский и др. В связи с достижениями последних лет по получению атомов антиводорода на пучке замедленных антипротонов в ЦЕРНе рассчитаны молекулы, состоящие из атома антиводорода Н и обычных атомов водорода и гелия Н, Не. Потенциальные кривые рассчитаны впервые не только для основного, но и для возбужденных состояний молекул. Рассчитаны также все возможные каналы распада таких молекул: адронная и лептонная аннигиляция, выброс атома позитрония (Ps). В отличие от молекулы НН, для молекулы НеН предсказано существование метастабильных ридберговских состояний с временем жизни порядка msec. Это говорит о возможности сосуществования материи и антиматерии в течение достаточно длительных (в молекулярном масштабе) промежутков времени. Зависимость потенциала, создаваемого лептонами, от расстояния между антипротоном и ядром гелия в случае молекулы НеН. Штрих-пунктирная линия - основное состояние, сплошная - первое возбужденное, пунктирная - 30-е возбужденное (ридберговское) состояние. Последнее существенно, поскольку в эксперименте атомы Н получаются именно в ридберговских состояниях. Точками показана потенциальная кривая для несвязанной системы Не+p-+Ps

  10. Ионизация и возбуждение атомов фотонами высоких энергий ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Е.Г. Друкарев, А.И. Михайлов и И.А.Михайлов Показано, что, начиная с некоторой энергииw0доминирующим механизмом образования ионов оказывается ионизация, сопровождающаяся образованием e+e- пар. Приw>w0соответствующие сечения превосходят сечения обычного фотоэффекта и комптоновского рассеяния на атоме. Зависимость w0 от Z: кривая 1 соответствует одноэлектронному иону, кривая 2 – нейтральному атому

  11. Новое ограничение на вариацию параметра F=α2mp/me ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф М. Г. Козлов, С. Г. Порсев и др. На временах ~13 миллиардов лет (красное смещение z=6.4), когда вселенная была примерно в 14 раз моложе, чем сейчас, наблюдается линия тонкого перехода однократно ионизованного атома углерода СII и линии вращательных переходов молекулы CO. Для линий тонкого перехода СII частота перехода fs~ (Z)2и fs/= 2/. Для линии вращательных переходов молекулы COчастота перехода не зависит от, однако чувствительна к отношению масс протона и электрона:rot~  Rиrot/= /. Если и/или изменяются, соответствующие красные смещения будут различаться:z/(1+z) = 2/ - /. Сравнение красных смещений позволяет получить ограничение на вариацию параметра F=2 mp/me: F/F = (-0.1 ± 1.0) ∙10-4

  12. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф > 600 работ ПЕНТАКВАРК+масса = 1530 МэВ ширина < 9 МэВ Эксперименты,подтверждающие существование пентакварка Эксперименты, в которых он не наблюдался DIANA: = 0.36 ± 0.11 МэВ V.V.Barmin et al, Phys Atom.Nucl. 70 (2007) 35 Теория: 2 МэВ C. Lorce, Phys.Rev. D74 (2006) 054019 Теория: 0.43 МэВ C. Lorce, e-Print: arXiv:0705.1505 [hep-ph]

  13. Объяснение, почему +виден в одних экспериментах и не виден в других ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Я.И. Азимови др. Проанализированы существующие данные по рождению Тэта-бариона и предложена гипотеза о механизме этого процесса. Предполагается, что многокварковые (экзотические) адроны образуются в основном из многопартонных конфигураций, возникающих либо в виде адронных остатков в жестких процессах, либо просто как виртуальные кратковре-менные флуктуации начальных адронов. При этом процесс рождения многокварковых адронов оказывается новой разновидностью жестких процессов. Такой подход дает качественное объяснение, почему Тэта-барион виден в одних экспериментах и не виден в других. Удается также предложить новые эксперименты, которые более четко решат вопрос о существовании (или отсутствии) экзотических адронов. Подтверждение и детальное исследование Тэты и других многокварковых адронов может существенно продвинуть понимание структуры КХД и природы конституэнтных кварков.

  14. Midrapidityproductionofsecondariesinppcollisions at RHIC and LHC energies in the quark-gluon string model P h P ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Yu.M. Shabelski et al. Yields of secondaries (h) in the central (midrapidity) region at high (RHIC) energies are determined by the presented diagram with Pomeron exchange. There are 3 constants in the middle vertex, for the yields of pions, kaons and baryons. Only two constants are presented in the yield ratios. They are known from the comparison of the previous data (CERN ISR, FNAL fixed target, etc.) with QGSM calculations. Only one parameter used for fit is the ratio of strange/nonstrange quarks in the sea l which was found to be 0.25. Small correction to the presented diagram for the difference of baryon/antibaryon yields due to gluon string junction diffusion were accounted for. This contribution was taken from the previous papers. Ratios of different secondaries produced in midrapidity region in pp collisions. Short horizontal solid lines show results of the QGSM calculations

  15. Polarized DIS at small x and small Q2predictions for COMPASS ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф S.I. Troyan et al. COmmonMuonProtonApparatusforStructureandSpectroscopy COMPASS operates with small Q2 (Q2 < 3 GeV2) and small x ~ 10-3 so DGLAP cannot be used there. We combine the resummation of Leading Logarithms and the shift (m=5GeV – infrared cut-off) Prediction for z- dependence Ng /Nq=-15.6 Ng /Nq=-5 Ng /Nq=-8 Ng /Nq=0 Position of the turning point is sensitive to Ng /Nq, so the experimental detection of it will allow to estimate the ratio Ng /Nq Will be checked by COMPASS in 2008

  16. Дифракция на LHC ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф М.Г. Рыскин, В.А. Хозе и др. Новая модель pp-взаимодействий при высоких энергиях включает многочастичные эйкональные перерассеяния и много-померонные (n->m) взаимодействия, учитывающие поглощение (экранирование) промежуточных партонов Простая интерпретация на языке развития ливня партонов допускает реализацию модели в “Monte Carlo” ( важно для “underlying events”) Модель описывает st, dsel/dt, dsSD/dtdM2, sDDв области данных CERN-ISR – Tevatron Получены предсказания для LHC: st(LHC)~ 90 mb(gap survival S2 ~ 0.02)

  17. a) b) c) d) ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Supersymmetric solitons and how they help us understand non-Abelian gauge theories A.Yung et al. M. Shifman, A. Yung Rev. Mod. Phys.79 (2007) 1139 200 pages Various regimes for monopoles and strings in the case of two flavors: a) The monopole is free to fly — the flux tubes are not yet formed b) The flux tubes change the shape of the monopole far away from its core, leaving the core essentially intact. Orientation of the chromomagnetic field inside the flux tube is essentially fixed c) Fluctuations in the orientation of the chromomagnetic field inside the flux tubes grow. Simultaneously, the monopole seen as the string junction, looses resemblance with the ’t Hooft–Polyakov monopole. It acquires a life of its own d) The transformation is complete. A global SU(2) symmetry restores in the bulk. Orientational moduli develop on the string worldsheet making it truly non-Abelian. The junctions of degenerate strings present what remains of the monopoles in this highly quantum regime. It is remarkable that, despite the fact we are deep inside the highly quantum regime, holomorphy allows one to exactlycalculatethemassofthesemonopoles

  18. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Complete 1-loop test of AdS/CFT and constructing the AdS/CFT dressing factor N.Gromov et al. We developed a method of semi-classical quantization of the AdS5×S5strings. The idea was that in order to consider quantum fluctuations around some particular classical solution we add some small cuts, i.e. poles, to the corresponding classical Riemann surface. In this way we were able to derive (or check) the next-to-leading corrections to the Bethe ansatz equations in the large t'Hooft coupling limit and, in particular, derive an important nontrivial part of the dressing factor. Two quantum fluctuations (poles) added to a certain classicalsolution (Riemann Surface). From the Bethe ansatz point of viewthe branch cuts of the Riemann surface are the result of acondensation of a large number of Bethe roots

  19. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Асимптотический Бете-анзатц и четырёхпетлевая аномальная размерность в N=4 SUSY В.Н. Велижанин, Л.Н. Липатов и др. Асимптотический Бете-анзатц для оператора твиста-J M уравнений дляk=1,…,Mкорней Бетеuk АдС/КТП-соответствие Аномальная размерность для оператора спина-M Бете-анзатц позволяет вычислить аномальные размерности операторов не прибегая к диаграммному счёту! S.Moch, J.A.M.Vermaseren and A.Vogt,Nucl. Phys. B688 (2004) 101 Диаграммный счёт: Три петли в КХД – 10 лет Бете-анзатц: Четыре петли в N=4 SUSY – 3 месяца KLRSV J. Stat. Mech. 0710 (2007) P10003

  20. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Четырёхпетлевая аномальная размерность для оператора твиста–2 Гармонические суммы: Сравнение аналитически продолженного результата при M 1+w с предсказанием, следующим из уравненияБалицкого-Фадина-Кураева-Липатова Асимтотический Бете-анзатц даёт неправильный результат - необходим учёт краевых эффектов

  21. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Теоретические проблемы биологического скейлинга В.Г. Горшков и А.М. Макарьева В 2007 году Горшковым и Макарьевой совместно с коллегами из США и ЮАР была собрана крупнейшая в мире база данных по метаболической мощности живых организмов, насчитывающая более 3000 видов. Она охватывает все типы организмов (бактерии, растения и животные). Таким образом, живая материя имеет оптимальную мощность функционирования порядка нескольких Ватт на килограмм Распределение числа видов различных групп организмов по значениям метаболической мощности на единицу массы тела (Вт/кг)

  22. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Биологические параметры Y организмов иэкосистем зависят от размера тела X как Y/Y0 = (X/X0) Степенной показатель  в этой зависимости, эквивалентный критическому индексу или фрактальной размерности, может принимать любое значение, определяемое эмпирически. На основании анализа собранной базы данных было показано, что степенная зависимость такого вида наблюдается только внутри эволюционно близких групп видов. При этом все виды, от мельчайших бактерий до крупнейших млекопитающих, имеют удельную метаболическую мощность в одних и тех же пределах. Существование оптимального метаболизма объясняет наблюдаемый факт неподвижности растений и передвижения животных и имеет ряд других важных приложений в биологической теории. Универсальные оптимальные пределы метаболической мощности для разных групп организмов

  23. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Исследование плотностной зависимости NN взаимодействия М.С. Онегин и др. Изучалась зависимость ядерных сил от плотностиядерной материи ρ при неупругом рассеянии поляризованных протонов на ядрах. Исследовалось возбуждение изовекторного уровня 1+ аномальной четности в ядре 12С протонами 200 МэВ. Плотностная зависимость ядерных сил обусловлена как традиционными причинами (влияние принципа Паули, ферми движения нуклонов в ядре, влиянием среднего ядерного поля на рассеяние нуклонов), а также может быть обусловлена модификацией первичного NN взаимодействия ядерной средой. Рассматривались три вида параметризации ядерных сил: а) Эффективное NN взаимодействие на основе Боннского потенциала, зависящее от плотности ядерной материи; б)Эфф.NN взаим. на основе Парижского потенциала; в) Эфф.NN взаим. на основе Боннского потенциала для релятивистской ядерной материи. Во всех трех взаимодействиях рассматривалось только традиционная модификация NN взаимодействия в ядерной среде. Для всех трех рассматриваемых взаимодействий наблюдается улучшение согласия расчета с экспериментом при включении в расчет влияния плотностной зависимости ядерных сил. Удается достичь удовлетворительного описания наблюдаемой P+A в зависимости от угла рассеяния за счет включения только традиционной ной ной плотностной зависимости ядерных сил для всех трех трех рассматриваемых взаимодействий. Результаты расчетов наблюдаемой (P+A) (поляризация плюс анизотропия рассеянных протонов) для трех указанных взаимодействий без учета (пунктир) и с учетом (сплошная кривая) плотностной зависимости в сравнении с экспериментальными данными.Расчет выполнялся в рамках DWIA

  24. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Повышение безопасности и улучшение параметров высокопоточногореактора ПИК А.Н. ЕрыкаловиМ.С.Онегин Рассчитаны пусковые зоны реактора ПИК. За счет меньшего числа ТВС в зоне (по сравнению с полной загрузкой) в таких конфигурациях можно не использовать выгорающие поглотители. Hf: H=70 мм, PP1, PP2, PP3; Eu: H=83 мм, PP1, PP2, PP3- не полностью. Hf: H=204 мм; Eu: H=223 мм Hf: H=226 мм; Eu: H=279 мм Hf: H=185 мм. Hf: H=74 мм, PP1, PP3. Расчетные эффективные коэффициенты размножения пусковыхактивных зон с алюминиевыми вытеснителями различной формы.Точностьрасчета пусковых зон оказывается лучше 0.4%

  25. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф В конфигурации с 15 ТВС были рассчитаны веса регуляторов (втяжеловодном отражателе) и шторы. Сравнение расчетных весов сэкспериментом приведено на рисунке. Определена эффективная долязапаздывающих нейтронов двумя методами. Продолжено изучение уменьшения роста концентрации трития в тяжеловодном отражателе реактора ПИК путем сдувки гелия. По этому вопросу сделана публикация в журнале ”Атомная Энергия” и получено положительное решение Sssнавыдачу патента на изобретение на способ удаления гелия.

More Related