DIFRACCION DE RAYOS X

1. DIFRACCION DE RAYOS X Los rayos X pueden difractarse al atravesar un cristal, o ser dispersados por él, ya que el cristal está formado por redes de átomos regulares que actúan como redes de difracción muy finas. La difracción es un fenómeno que se produce cuando una onda encuentra un obstáculo o una abertura al propagarse de tamaño comparable a su longitud de onda.

2. Los Rayos X son radiaciones electromagnéticas invisible de longitud de onda entre 10 a 10.1 nm • Frecuencias del rango de Hz. • Energía de los rayos X es del orden de 12.3KeV

3. Ley de Bragg n: Es el orden de una reflexión (n=1,2,3…) λ: Longitud de onda d: Distancia entre planos paralelos de la lattice ϴ: Ángulo del rayo incidente y el plano del enrejado conocido como ángulo de Bragg

4. Distribuciones angulares de los rayos X L3 emitidos por ionización de átomos de Au por impacto electrónico G. Sestric, S. Ferguson, I. Wright, S. Williams   AngeloStateUniversity, Department of Physics and Geosciences, San Angelo, TX 76909, USA

5. Introducción:- Se ha sugerido que cuando una capa vacante interior con un momento angular dado, se crea por la interaccion ya sea con una particula cargada o un foton, la vacante se alineara debido a los subniveles magnéticos que tiene una población ionica no estadística.- El trabajo teórico de Berezhko y Kabachnik (1977) sugiere que la distribución angular de la radiación característica se describe por la relación: dI = dΩ ¼ DIO = 4πÞ ½ 1 þ αA20P2ð cosφÞ y ð1Þ

6. - donde Ω es el ángulo sólido, Io es la intensidad de la radiación emitida durante todo el ángulo sólido SR 4π, α es el parámetro de decaimiento que depende de los estados inicial y final del átomo ionizado y el momento angular total (Pálinkás et al., 1979), A20 es el grado de alineamiento inducido del estado vacante, y P2 (cos φ) es el polinomio Lengendre de segundo orden.

7. DESCRIPCION DE EXPERIMENTOS: -Los datos presentados en este informe fueron obtenidos utilizando un tubo Mini-X de rayos X.- El Mini-X fue montado en una etapa rotativa de manera que el Au ánodo se encuentra por encima del centro del escenario circular. Los experimentos se formaron utilizando un voltaje de aceleración de 15.070.1 kV y una corriente de electrones de 8.070.1 μA durante 600 segundos de tiempo en directo.

8. - diagrama esquemático de la configuración experimental

9. Descripción de análisis de datos: - Espectro típico, con el Lα, Lβ y Ll picos de rayos X a energías de 9,71, 11,44 y 8,49 keV, respectivamente..

10. - Todos los datos se corrigieron para la absorción de los rayos X característicos dentro de la meta y el final por la aplicación de la expresión:f ðk; ϕÞ ¼ exp½ðμAux1 þ μBex2Þ= cos ϕ&;- Una dificultad encontrada en los experimentos que implican las distribuciones angulares de los rayos x es la resta de la radiación de frenado resultante del fondo que también es dependiente del Angulo

11. Los resultados experimentales :La figura 3 muestra las parcelas de las relaciones de las intensidades de las radiografías Ll Au Lα, Lβ, y en ángulo φ a las intensidades de los rayos X correspondientes a φ ¼ 01.-

12. - Los datos sugieren que las radiografías Au Lα y Lβ son esencialmente emiticionesisótropicas, ya que no se observó la anisotropía en los datos fuera de las incertidumbres experimentales.- El valor de α para las radiografías de Lα1 y Lα2, tomados de Berezhko y Kabachnik (1977), son 0,10 y 0,40 , respectivamente. - Como no se ha podido resolver los α2 radiografías Lα1 y L utilizando el Si (Li) detector, se uso un valor medio ponderado de α ¼ 0,054 para todos los cálculos que implican las radiografías Lα.

13. - figura. 4. Relación entre las intensidades de los rayos X Au Ll . La línea curva es la relación de [αA20P2 1Þ (cos)] términos para Ll los rayos X y los rayos X Lα (con A20 ¼ _ 0,70), a escala para ajustarse a los datos experimentales.

14. - La curva mostrada en la figura. 4 representa la relación entre el [1þαA20P2 (cos φ)] términos para las radiografías de LL y los rayos X Lα, a escala para ajustarse a los datos experimentales.- El ajuste sugiere que el grado de alineación inducida, A20, es de aproximadamente 0.7. La tendencia observada en los datos, un ligero aumento en la intensidad de los rayos X de Au Ll a medida que aumenta φ de 01, también se observó en los experimentos realizados por Yamaoka(2003) y Alrakabi et al. (2013), lo que sugiere que el valor de A20 es negativo.

15. Conclusiones:- los resultados sugieren que el Radiografías Lβ Au Lα y son esencialmente isótropicas, ya que no se observó la anisotropía en los datos fuera de las incertidumbres experimentales. Los resultados también sugieren que los rayos X Ll pueden tener una débil distribución angular anisótropo.- todavía se necesitan estudios experimentales más precisos para determinar la extensión de la alineación inducida de los estados de vacantes producidas cuando los átomos se ionizan por fotones, electrones, y partículas incidentes pesados​​. Aunque ya ha habido varios estudios realizados midiendo la distribución angular de los rayos X emitidos como resultado de fotoionización, los resultados han sido inconsistentes y contradictorias.

16. Gracias