1 / 32

 - разпад

 - разпад.  - минус. A Z X N  A Z+1 Y N-1 + e - +  e 14 6 C 8  14 7 N 7 + e - +  e. Видове.  - плюс. A Z X N  A Z-1 Y N+1 + e + +  e 18 9 F 9  18 8 O 10 + e + +  e.

devika
Télécharger la présentation

 - разпад

An Image/Link below is provided (as is) to download presentation Download Policy: Content on the Website is provided to you AS IS for your information and personal use and may not be sold / licensed / shared on other websites without getting consent from its author. Content is provided to you AS IS for your information and personal use only. Download presentation by click this link. While downloading, if for some reason you are not able to download a presentation, the publisher may have deleted the file from their server. During download, if you can't get a presentation, the file might be deleted by the publisher.

E N D

Presentation Transcript

  1.  -разпад

  2.  - минус AZXN  AZ+1YN-1 + e- + e 146C8 147N7 + e- + e Видове  - плюс AZXN  AZ-1YN+1 + e+ + e 189F9 188O10 + e+ + e Pauli (1930) – неутрино – неутрална, много лека частица със спин 1/2, която отнася част от енергията и импулса на процеса електронен захват двоен -разпад AZXN + e-  AZ-1YN+1+ e 8137Rb44 + e-8136Kr45 + e AZXN  AZ+2YN-2 + 2e- + 2e 8236Se48 8236Kr46 + 2e- + 2e

  3. -разпадът на ниво кварки - AZXN  AZ+1YN-1 + e- + e EC AZXN + e-  AZ-1YN+1+ e + AZXN  AZ-1YN+1 + e+ + e

  4. n  p + e- +  t1/2 = 885.7 s -: AZXN  AZ+1YN-1 + e- + e Енергетични разглеждания Измерената (Te)max = 0.782 ± 0.013 MeV с точност 13keV

  5. Ако ECе енергетично възможен  + също е възможен +: AZXN  AZ-1YN+1 + e+ + e EC: AZXN + e-  AZ-1YN+1+ e Ако +разпадът е енергетично възможен  EC също е възможен

  6. Силно ядрено Слабо ядрено g = 1 g=10-6  10-20s   1s Златно правило на Ферми Теория на Ферми • e-(e+) и  (анти-ν) не съществуват преди разпада; • e-(e+) и  (анти-ν) са релативистки частици; • непрекъснатият спектър на e-(e+) трябва да възниква • като естествен резултат на теорията; 1934 г. Е. Ферми: бета разпадът се дължи на взаимодействие, много по-слабо от взаимодействието, формиращо ядрените състояния, т.е. вероятността за преход може да се изчисли пертурбативно: Лоренцов инвариант V-A взаимодействие φν не зависи от енергията на процеса, приближение на разрешени -разпади

  7. Брой е-(е+) с импулс между p и p + dp Форма на -спектъра в импулсно представяне Теория на Ферми

  8. pmax= 2.967 MeV/c Te max=Q p=0 N(Te) N(p) p(MeV/c) Te(MeV) Форма на -спектъра в енергетично представяне Q=2.5 MeV

  9.  6430Zn + e- + e  6428Ni + e+ + e 6429Cu 6429Cu Функция на Ферми N(Te= 0)  0 привличане N(Te< 0.025 MeV) = 0 отблъскване F(Z’,p) или F(Z’, Te) – функция, която отчита Кулоновотовзаимодействие между-частицата и дъщерното ядро

  10. разрешени “Забранени” -преходи φν не зависи от енергията  не оказва влияние на спектъра S(p,q) – енергетична зависимост за забранени преходи степен на забрана – 1,2… Форма на -спектъра • Статистически фактор p2(Q-Te)2 – брой достъпни крайни състояния; • Функция на Ферми F(Z’,p) илиF(Z’, Te) – отчита взаимодействие • между -частицата и дъщерното ядро; • Матричен елемент на прехода |Mfi|2 • Форм-фактор S(p,q) – отчита влиянието на матричния елемент на прехода върху формата на спектъра за забранени преходи

  11. 91Y(1/2-)  91Zr(5/2+) + e- + e График на Кюри(Kurie, американец) Разрешени Забранени 66Ga(0+)  66Zn(0+) + e+ + e S=p2+q2

  12. Приведен (сравнителен) период на полуразпадане - за разрешени преходи Интеграл на Ферми ft: 103  1020 s Log10ft: 3  4 – свръхразрешени преходи g = 0.8810-4 MeV fm3 

  13. Iii e-,  Iff - синглет (F) - триплет(GT) Правила за отбор за разрешени преходи φν  - не • преходи на Ферми(S=0):  - не • преходи на Гамов-Телер(S=1): (без 0+  0+) Примери чист преход на Ферми чист преход на Гамов-Телер смесен преход - Ферми+Гамов-Телер

  14. Iii e-,  Iff Правила за отбор за забранени преходи всяка степен на p.rдава максимум l =1 Забранени преходи от първи порядък Ферми преходи: (без 0 0) GT- преходи:

  15. n  p + e- +  t1/2  15 min Маса на неутриното с точност 13 кeV Форма на -спектъра и маса на неутриното чувствителен към масата на неутриното Ако m = 0 Ако m  0

  16. Маса на неутриното

  17. 2004 г. – Mainz - m < 2.3 eV (95% CL)

  18. Маса на неутриното Main spectrometer inner diameter of the cylindrical section: 9.8m, total length: 23.28m inner surface: 650m2, volume: 1400m3 Pre-spectrometer diameter: 1.68m, length: 3.38m XHV conditions with a pressure of < 10−11 mbar in both spectrometers. KATRIN - Karlsruhe Tritium Neutrino Experiment

  19. There is a slight problem of transportability from Deggendorf to Karlsruhe: The tank is too big for motorways, and the canal between the rivers Rhine and Danube has to be ruled out, too. Thus, instead of a journey of about 400 km, the spectrometer has to travel nearly 9000 km as indicated in the map.

  20. Осцилации на неутрината

  21. Слънчеви neнеутрина • Слънцето е термоядренреактор, произвеждащ neв различни реакции  • Спектър по енергии • 

  22. Дефицит на електронни неутрина? Слънчеви неутрина Първите експериментални указания: Ray Davis, Homestake: всичко започва около 1968 г. νe + 37Cl 37Ar + e-

  23. Идеята е доста по-стара... разпространение във вакуум или вещество детектор източник L раждат се състояния с определен аромат (напр. от p  mn) ¦nm>= a ¦n1> + b ¦n2 > + g ¦n3> слабо взаимодействие (CC) nm N m- C ne N e- C nt N t- C P ( mτ) = ¦ < nτ¦ n(t)>¦2 t ~ L/E ¦n(t)>= a ¦n1> exp( i E1t) + b ¦n2 > exp( i E2t) + g ¦n3> exp( i E3t) Изказана е за пръв път през 1957 г.

  24. Смесване на 3 неутрина

  25. Феноменологично описание:смесване на квантово-механични състояния на масивни неутрина l = е, μ, τ α = 1, 2, 3 U – PMNS матрица на смесването

  26. 1000 tons of D20 12 m diam. 9456 PMTs Експеримент SNO (Sudbury Neutrino Observatory) only ne equally ne+ nm+ nt in-equally ne+0.1 ( nm+ nt )

  27. 2002 Стандартният модел на Слънцето е правилен. Неутрината изменят типа (аромата) си при пътуването до Земята.

  28. Combined Solar+KamLAND

  29. Съгласувана картина Резултати от глобалния фит: • sin2q12=0.320.23 • Dm122 =7.60.20×10-5 eV2 • sin2q23=0.500.063 • sin2q13 = 0.023 0.008 • Dm232=2.40.15×10-3 eV2 Неизмерени величини: • йерархията на масите, • sign Dm132, • CP нарушаващата фазаd. Normal Inverted

More Related