1 / 25

Лекция № 7 Момент импульса

Лекция № 7 Момент импульса. 2 9/0 3 /2014. Алексей Викторович Гуденко. План лекции. Момент импульса частицы и системы частиц относительно точки и оси. Момент силы. Уравнение моментов. Закон сохранения момента импульса для частицы и системы частиц. Частица в центральном поле сил.

jada
Télécharger la présentation

Лекция № 7 Момент импульса

An Image/Link below is provided (as is) to download presentation Download Policy: Content on the Website is provided to you AS IS for your information and personal use and may not be sold / licensed / shared on other websites without getting consent from its author. Content is provided to you AS IS for your information and personal use only. Download presentation by click this link. While downloading, if for some reason you are not able to download a presentation, the publisher may have deleted the file from their server. During download, if you can't get a presentation, the file might be deleted by the publisher.

E N D

Presentation Transcript

  1. Лекция №7Момент импульса 29/03/2014 АлексейВикторович Гуденко

  2. План лекции • Момент импульса частицы и системы частиц относительно точки и оси. Момент силы. • Уравнение моментов. • Закон сохранения момента импульса для частицы и системы частиц. • Частица в центральном поле сил. • Примеры решения задач. • Скамья Жуковского.

  3. Демонстрации • Движение в поле центральных сил • Скамья Жуковского • Униполярный индуктор • Выливаем воду из бутылки

  4. Момент импульса L = r x p • Момент импульса частицы относительно точки 0 (полюса): L = [rp] • L = prsinθ = pd • d = rsinθ – плечо импульса p относительно точки 0.

  5. L = m[r,v] = [r,p]

  6. Момент импульса системы частиц • Момент импульса системы частиц относительно полюса равен сумме моментов импульсов этих частиц относительно того же полюса: L = ΣLi = Σ[ripi] • Момент импульса Lсистемы частиц складывается из её собственного момента импульса L’ в системе центра масс и момента [rcp], обусловленного движением системы частиц как целого:L = L’ + [rcp] (аналог теоремы Кёнига)

  7. Доказательство L = L’ + [rcp] (аналог теоремы Кёнига) • В СЦМ ri' = ri – rc; vi' = vi – vc →L' = ∑mi[ri',vi'] = ∑mi[ri – rc,vi – vc] = ∑mi[ri,vi] – ∑mi[ri,vc] – ∑mi[rc,vi] + ∑mi[rc,vc] = L – [rc,p] → • L = L' + [rc,p] - момент импульса системы складывается из её собственного момента импульса L' и момента импульса тела [rc,p] как целого.

  8. Пример: момент импульса обруча • L = L’ + rpc = mv’r + mv0r = mr2ω + mv0r • Если обруч катится без проскальзывания, то v’ =ωr = v0: L = 2mv0r = 2mr2ω

  9. Момент силы M = r x F • Момент силы Fотносительно точки 0 (полюса): M = [rF] • L = prsinθ = pd • d = rsinθ – плечо импульса p относительно точки 0. • Момент силы не изменится, если точку приложения силы F перенести вдоль линии её действия.

  10. Уравнение моментов для частицыи системы частиц. • dL/dt = M– скорость изменения момента импульса частицы равна моменту силы:dL/dt = [dr/dt,p] + [r,dp/dt] = [r,dp/dt] = [r,F] = M • Для системы частиц: dL/dt = Mвнешн– производная по времени от момента импульса системы материальных точек относительно произвольного неподвижного начала равна суммарному моменту всех внешних сил относительно того же начала. • dLz/dt = Mz – уравнение моментов относительно неподвижной оси 0Z. Если Mz = 0, то Lz = const

  11. Закон сохранения момента импульсаотносительно точки (оси) • Если момент импульса внешних сил относительно неподвижного начала равен нулю, то момент импульса относительно того же начала остаётся постоянным. • Если момент импульса внешних сил относительно какой либо неподвижной оси равен нулю, то момент импульса относительно той же оси остаётся постоянным.

  12. Движение частицы в центральном поле сил • Центральная силазависит только от расстояния r до силового центра и направлена вдоль r : F = F(r)r/r • Центральная сила не создаёт момента, т.к.плечо центральной силы относительно центра поля равно нулю. • В поле центральной силыдля частицы L = const. • Траектория частицы – плоская кривая, перпендикулярная Lи проходящая через силовой центр 0. • Секториальная скорость частицы dS/dt = L/2m = const: за равные промежутки времени радиус-вектор заметает равные площади (закон площадей).

  13. Связь импульса с секториальной скоростью • dS = ½ [rdr] = ½ [rv]dtσ=dS/dt = ½ [rv] – секторильная скорость • L =2mσ→ σ = L/2m • Если сила, действующая на точку центральная, то • Траектория – плоская кривая, перпендикулярнаяLи проходит через силовой центр • За равные промежутки времени радиус –вектор заметает одинаковые площади σ = L/2m = const

  14. Задача про конический маятник (Mz = 0) • Обычный конический маятник – шарик движется в горизонтальной плоскости • Необычный конический маятник (см. рис)V0 = ? • Mz = 0  Lz = const ℓsinθmv0 = ℓmv • Закон сохранения энергии:½mv02 = ½ mv2 + mgℓcosθ v0 = (2gℓ/cosθ)1/2

  15. Примеры L = const • 2mr1v1 = 2mr2v2→r12ω1 = r22ω2→ ω ~ 1/r2 • шайба+стержень – система не замкнутая, но Мвнешн = 0 →L = const (относительно т. 0)

  16. Скамья Жуковского.

  17. Уравнение момента импульса для вращения вокруг неподвижной оси. Момент инерции. • При вращении частицы по окружности:L = mvr = mr2ω • Для системы частицL = Σmir2ω = Iω • I – момент инерции системы относительно оси равен сумме масс частиц на квадраты расстояний до оси вращения: I = Σmir2 • При вращении системы момент её импульса относительно оси вращения равен произведению момента инерции относительно оси на угловую скорость: L = Iω • Основное уравнение динамики вращательного движения относительно неподвижной оси: d(Iω)/dt = M. • Если момент внешних сил M относительно оси вращения равен нулю, то вращательный импульс сохраняется: Iω = const

  18. Пульсар – быстро вращающийся объект: T = 10-3 - 1 c • Плотность вещества ρ~ 1014г/см3– (плотность ядерного вещества) • Плотность Солнца ρ0~ 1,4г/см3 • Период обращения Солнца T0 = 25,5 суток. • Если Солнце сожмётся до пульсара, то период его вращения будет: T ≈ T0(ρ0/ρ)2/3 = 1,3 10-3 с = 1,3 мс. ν~ 1000об/с (!) • Радиус такого пульсара r ~ 18 км

  19. Скамья Жуковского. • С помощью одних только внутренних движений можно повернуть лабораторию на любой угол (!) при неизменном расположении тел в лаборатории.

  20. Униполярный индуктор

  21. И всё-таки он вертится!

  22. Как изменяется скорость и чему равна работа демонстратора на скамье Жуковского • L = constω2/ω1 = I1/I2 = (I0 + 2mr12)/(I0 + 2mr22) = K2/K1 • A = K2 – K1 = L2/2I2 – L2/2I1 = L2/2 {1/(I0 + 2mr22) - 1/(I0 + 2mr12)} • I0 – момент инерции скамьи+человека без гирь2mr2 – момент инерции двух гирь

  23. Поступательное движение v – линейная скорость a = dv/dt – линейное ускорение m – масса p = mv – импульс F - сила dp/dt = ma = mdv/dt = F K =mv2/2 = p2/2m dA = Fds Вращательное движение ω – угловая скорость ε = dω/dt – угловое ускорение I – момент инерции Lz = Iωz– момент импульса M – момент силы dL/dt = Iε = Idω/dt = M K =Iω2/2 = Lz2/2I dA = Mdφ Поступательное и вращательное движения.

  24. Условие равновесия твёрдого тела Тело будет оставаться в покое, если: • Равнодействующая всех сил, приложенных к телу, равна нулю: F = ΣFi = 0 • Суммарный момент сил относительно любой точки равен нулю:M = ΣMi = 0

  25. Задача на законы сохранения импульса, момента импульса и энергии замкнутой системы (№ 6.7) • Закон сохранения импульса: mv0 = mv + 3mvc • Закон сохранения момента импульса относительно O:0 = 0 + L’ + ℓpc = - 2mv’ℓ + 3mvc,, v’ = ωℓ • Закон сохранения энергии:½mv02 = ½ mv2 + ½ (3m)vc2 + 2 (½ mv’2) Ответ:v1 = -2v0/11; v2 = vc = 4v0/11; v3 = +10v0/11; v = - v0/11; ω = v’/ℓ = 6v0/11ℓ

More Related