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H 2 + A EVRY (1)

H 2 + A EVRY (1). Franck Bielsa Albane Douillet Jean-Philippe Karr Laurent Hilico. Senem Kilic, Stéphane Ustaze, Rémy Battesti, Tristan Valenzuela. Principe de l’expérience II. Les calculs. I. Principe de l’expérience. Fréquence de vibration de H 2 +. R ∞ 6.6 10 -12

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H 2 + A EVRY (1)

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Presentation Transcript

  1. H2+ A EVRY (1) Franck Bielsa Albane Douillet Jean-Philippe Karr Laurent Hilico Senem Kilic, Stéphane Ustaze, Rémy Battesti, Tristan Valenzuela • Principe de l’expérience • II. Les calculs

  2. I. Principe de l’expérience Fréquence de vibration de H2+ R∞6.6 10-12 me/mp4.6 10-10 Incertitudes (CODATA 2002) } Mesure de nvibr Comparaison avec les calculs détermination de nvibr~ qq. 1013 Hz Dn~ kHz • Spectroscopie à deux photons sans effet Doppler, peigne de fréquence… • Système simple  calculs potentiellement très précis • Nouvelle méthode, mesure directe du rapport de masses

  3. Spectre de H2+ Symétries : ParitéP  états pairs / impairs Echange des noyaux P12  états singulet / triplet Parité électronique (g/u) Pe = P P12 2psu Limite de dissociation : H2+ H(1s) + H+ 1ssg Courbe 1ssg : états 1Se, 3Po, 1De … Transitions à 1 photon interdites  longues durées de vie L=0 L=1

  4. Probabilités de transition à 2 photons Règle de sélection : DL = 0, ±2 Transitions entre états S : L. Hilico, N. Billy, B. Grémaud, D. Delande J. Phys. B34, 1-17 (2001) • Quasi-règle de sélection Dv = 1 • Transitions peu intenses  ions piégés Quelle transition (v,L)  (v’=v+1,L’) choisir ? • nombre d’ions dans l’état initial • détection de la transition • source laser

  5. T=77K T=300K population population T=800K L v Population des niveaux • Création des ions par impact électronique sur H2 à 300K Population rotationnelle Population vibrationnelle Y. Weijun, R. Alheit, G. Werth Z. Physik D28, 87 (1993)

  6. Laser à excimère (KrF) 248 nm x 10 x 40 x 214 Photodissociaton sélective Thèse de S. Kilic (2005) • Préparation des ions dans les états (v=0,L) • Détection des ions dans l’état (v’=1,L’) Transition : (v=0,L=2)  (v’=1,L’=2)à 9.166 µm Laser : QCL / CO2

  7. Séquence expérimentale H+ Temps de vol, comptage Création, piégeage et préparation des ions dans les états (v=0,L) 1 Excitation de la transition à deux photons 2 Détection des ions excités dans (v’=1,L’=2) 3 Photodissociation UV Laser à 9.166 mm

  8. Montage expérimental • Piège de Paul sous ultra-vide • Cavité de haute finesse (~1000) laser à cascade quantique (QCL) cryostat lN2 P ~ 50 mW à 9.166 µm QCL servo Absorption saturée sur HCOOH 248 nm servo Laser CO2 Laser à excimère Collaboration SYRTE (Bureau National de Métrologie, BNM)

  9. II. Les calculs • Niveaux d’énergie non relativistes • Corrections relativistes et radiatives - corrections indépendantes du spin - structure hyperfine objectif : précision sur les fréquences de transition ~ 1 kHz • Spectres à deux photons théoriques collaboration: Vladimir Korobov Joint Institute for Nuclear Research Dubna, Russie

  10. e r2 r1 p r12 p Problème à trois corps en mécanique quantique • Traitement exact, au-delà de l’approximation de Born-Oppenheimer • Méthodes variationnelles : a) Coordonnées périmétriques avec Fonctions de base b) Coordonnées r1, r2, r12 Fonctions de base an, bn, gn générés pseudo-aléatoirement  précision : au moins 10-14 / 10-15 u.a. (qq. Hz) sur les énergies non relativistes

  11. Corrections relativistes et radiatives • Développement perturbatif en puissances de a • Résultats sur la transition (v=0,L=0)  (v’=1,L’=0) : } Calcul à trois corps exact utilisant les fonctions d’onde variationnelles } Termes de « recul » négligés : Électron dans le champ des 2 noyaux (MHz) V. Korobov, à paraître dans Phys. Rev. A (2006) ~8 10-10 ~4 10-10 

  12. Structure hyperfine • Calcul exact à 3 corps de toutes les contributions d’ordre a2 I spin nucléaire (I = 0 ou 1) se spin électronique (se = 1/2) L moment cinétique orbital total Couplage des moments cinétiques F = I + se , J = L + F J=5/2 F=3/2 J=3/2 J=1/2 F=1/2 J=5/2 L=2 ~ 100 MHz L=1 ~ 1.5 GHz J=3/2 précision ~ 50-100 kHz précision ~ 5 kHz F=1/2 J=3/2 J=1/2

  13. Structure hyperfine des transitions à 2 photons (a) (v=0, L=1)  (v’=1, L’=1) (b) (v=0, L=2)  (v’=1, L’=2) V.Korobov, L. Hilico, J.-Ph. Karr Phys. Rev. A74, 040502(R) (2006) P =50 mW, waist w = 1mm, cavité de finesse 1000, largeur instrumentale de 10 kHz pour |Q|2~ 0.2 : taux de transition G~ 30 s-1 • Composantes favorisées : DF = 0, DJ = 0 •  compensation partielle des corrections hyperfines précision : ~ 5 kHz pour L impair, < 1 kHz pour L pair • (v=0, L=0  v’=1, L’=0) à 9.128 µm : pas de structure hyperfine !

  14. Conclusion • Précision actuelle des calculs : ~ 10 kHz sur la fréquence de la transition à 2 photons • Prochaines étapes : corrections radiatives d’ordre a5 structure hyperfine à l’ordre suivant • Etude des effets systématiques (lightshifts, champs de piégeage…) Précision expérimentale : - largeur de la source laser : ~ 1 kHz - limitée par l’effet Doppler du second ordre en piège de Paul :T ~ 10000 K Dn ~ 10 kHz  refroidir les ions (refroidissement sympathique via Be+)

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