Laser

1. Laser

2. Laser Obsadzenie stanów energetycznych atomów.

3. Laser Obsadzenie stanów energetycznych atomów. W stanie naturalnym większość atomów znajduje się w stanie podstawowym. Będą również atomy wzbudzone. Ich liczba zależeć będzie od temperatury gazu i energii wzbudzenia dla danego poziomu. Opisuje to równanie:

4. Laser Obsadzenie stanów energetycznych atomów. W stanie naturalnym większość atomów znajduje się w stanie podstawowym. Będą również atomy wzbudzone. Ich liczba zależeć będzie od temperatury gazu i energii wzbudzenia dla danego poziomu. Opisuje to równanie: gdzie: No i N - liczby atomów w stanie podstawowym i wzbudzonym, Eoi En- energie atomu w stanie podstawowym i wzbudzonym, T - temperatura w skali Kelvina, - to stała Boltzmanna.

5. Laser N No N1 N2 energia 0 Eo E1 E2 Obsadzenie stanów energetycznych atomów. W stanie naturalnym większość atomów znajduje się w stanie podstawowym. Będą również atomy wzbudzone. Ich liczba zależeć będzie od temperatury gazu i energii wzbudzenia dla danego poziomu. Opisuje to równanie: gdzie: No i N - liczby atomów w stanie podstawowym i wzbudzonym, Eoi En- energie atomu w stanie podstawowym i wzbudzonym, T - temperatura w skali Kelvina, - to stała Boltzmanna. Równanie to przedstawia rysunek obok.

6. Laser N No N1 N2 energia 0 Eo E1 E2 Obsadzenie stanów energetycznych atomów. W stanie naturalnym większość atomów znajduje się w stanie podstawowym. Będą również atomy wzbudzone. Ich liczba zależeć będzie od temperatury gazu i energii wzbudzenia dla danego poziomu. Opisuje to równanie: gdzie: No i N - liczby atomów w stanie podstawowym i wzbudzonym, Eoi En- energie atomu w stanie podstawowym i wzbudzonym, T - temperatura w skali Kelvina, - to stała Boltzmanna. Równanie to przedstawia rysunek obok. Taki rozkład obsadzeń stanów energetycznych nosi nazwę rozkładu naturalnego lub boltzmannowskiego.

7. Laser N No N1 N2 energia 0 Eo E1 E2 Obsadzenie stanów energetycznych atomów. W stanie naturalnym większość atomów znajduje się w stanie podstawowym. Będą również atomy wzbudzone. Ich liczba zależeć będzie od temperatury gazu i energii wzbudzenia dla danego poziomu. Opisuje to równanie: gdzie: No i N - liczby atomów w stanie podstawowym i wzbudzonym, Eoi En- energie atomu w stanie podstawowym i wzbudzonym, T - temperatura w skali Kelvina, - to stała Boltzmanna. Równanie to przedstawia rysunek obok. Taki rozkład obsadzeń stanów energetycznych nosi nazwę rozkładu naturalnego lub boltzmannowskiego. W temperaturach pokojowych praktycznie wszystkie atomy znajdują się w stanie podstawowym.

8. Laser Spontaniczna emisja promieniowania przez atomy.

9. Laser Spontaniczna emisja promieniowania przez atomy. Wzbudzony atom prędzej, czy później przejdzie do stanu podstawowego. Może się to odbyć:

10. Laser Spontaniczna emisja promieniowania przez atomy. Wzbudzony atom prędzej, czy później przejdzie do stanu podstawowego. Może się to odbyć: - bezpromieniście, wtedy energia jest przekazywana sąsiedniemu atomowi poprzez zderzenie, w wyniku czego zwiększa on swoją energię kinetyczną,

11. Laser Spontaniczna emisja promieniowania przez atomy. Wzbudzony atom prędzej, czy później przejdzie do stanu podstawowego. Może się to odbyć: - bezpromieniście, wtedy energia jest przekazywana sąsiedniemu atomowi poprzez zderzenie, w wyniku czego zwiększa on swoją energię kinetyczną, - promieniście, wtedy następuje emisja fotonu, która nie podlega żadnym czynnikom zewnętrznym.

12. Laser Spontaniczna emisja promieniowania przez atomy. Niech w chwili t w stanie wzbudzonym znajduje się N atomów. Prawdopodobieństwo przejścia (ubytku) tych atomów do stanu podstawowego w bardzo krótkim czasie dt jest proporcjonalne do tego czasu:

13. Laser Spontaniczna emisja promieniowania przez atomy. Niech w chwili t w stanie wzbudzonym znajduje się N atomów. Prawdopodobieństwo przejścia (ubytku) tych atomów do stanu podstawowego w bardzo krótkim czasie dt jest proporcjonalne do tego czasu: gdzie: A - to prawdopodobieństwo przejścia atomu ze stanu wzbudzonego do podstawowego w jednostce czasu. Jest to stała charakterystyczna dla danej pary poziomów energetycznych.

14. Laser Spontaniczna emisja promieniowania przez atomy. Niech w chwili t w stanie wzbudzonym znajduje się N atomów. Prawdopodobieństwo przejścia (ubytku) tych atomów do stanu podstawowego w bardzo krótkim czasie dt jest proporcjonalne do tego czasu: gdzie: A - to prawdopodobieństwo przejścia atomu ze stanu wzbudzonego do podstawowego w jednostce czasu. Jest to stała charakterystyczna dla danej pary poziomów energetycznych. znajdujemy: Po scałkowaniu tego równania

15. Laser Spontaniczna emisja promieniowania przez atomy. Niech w chwili t w stanie wzbudzonym znajduje się N atomów. Prawdopodobieństwo przejścia (ubytku) tych atomów do stanu podstawowego w bardzo krótkim czasie dt jest proporcjonalne do tego czasu: gdzie: A - to prawdopodobieństwo przejścia atomu ze stanu wzbudzonego do podstawowego w jednostce czasu. Jest to stała charakterystyczna dla danej pary poziomów energetycznych. znajdujemy: Po scałkowaniu tego równania , czyli:

16. Laser Spontaniczna emisja promieniowania przez atomy. Niech w chwili t w stanie wzbudzonym znajduje się N atomów. Prawdopodobieństwo przejścia (ubytku) tych atomów do stanu podstawowego w bardzo krótkim czasie dt jest proporcjonalne do tego czasu: gdzie: A - to prawdopodobieństwo przejścia atomu ze stanu wzbudzonego do podstawowego w jednostce czasu. Jest to stała charakterystyczna dla danej pary poziomów energetycznych. znajdujemy: Po scałkowaniu tego równania , czyli: Ostatecznie:

17. Laser N No t 0 Spontaniczna emisja promieniowania przez atomy. Niech w chwili t w stanie wzbudzonym znajduje się N atomów. Prawdopodobieństwo przejścia (ubytku) tych atomów do stanu podstawowego w bardzo krótkim czasie dt jest proporcjonalne do tego czasu: gdzie: A - to prawdopodobieństwo przejścia atomu ze stanu wzbudzonego do podstawowego w jednostce czasu. Jest to stała charakterystyczna dla danej pary poziomów energetycznych. znajdujemy: Po scałkowaniu tego równania , czyli: Ostatecznie:

18. Laser N No t 0 Spontaniczna emisja promieniowania przez atomy. Niech w chwili t w stanie wzbudzonym znajduje się N atomów. Prawdopodobieństwo przejścia (ubytku) tych atomów do stanu podstawowego w bardzo krótkim czasie dt jest proporcjonalne do tego czasu: gdzie: A - to prawdopodobieństwo przejścia atomu ze stanu wzbudzonego do podstawowego w jednostce czasu. Jest to stała charakterystyczna dla danej pary poziomów energetycznych. znajdujemy: Po scałkowaniu tego równania , czyli: Ostatecznie: Istnieje związek między średnim czasem życia atomu n w stanie wzbudzonym t i prawdopodobieństwem przejścia atomu do stanu podstawowego podstawowego w jednostce czasu A: . Zatem:

19. Laser N No t 0 Spontaniczna emisja promieniowania przez atomy. Niech w chwili t w stanie wzbudzonym znajduje się N atomów. Prawdopodobieństwo przejścia (ubytku) tych atomów do stanu podstawowego w bardzo krótkim czasie dt jest proporcjonalne do tego czasu: gdzie: A - to prawdopodobieństwo przejścia atomu ze stanu wzbudzonego do podstawowego w jednostce czasu. Jest to stała charakterystyczna dla danej pary poziomów energetycznych. znajdujemy: Po scałkowaniu tego równania , czyli: Ostatecznie: Istnieje związek między średnim czasem życia atomu n w stanie wzbudzonym t i prawdopodobieństwem przejścia atomu do stanu podstawowego podstawowego w jednostce czasu A: . Zatem:

20. Laser Wymuszona emisja promieniowania przez atomy.

21. Laser Wymuszona emisja promieniowania przez atomy. Wymuszona emisja promieniowania ma miejsce wtedy, gdy wysłany w wyniku emisji spontanicznej foton napotyka na swojej drodze atom wzbudzony do energii jaką posiada foton. Wówczas atom zmuszony jest do powrotu do stanu podstawowego z emisją fotonu.

22. Laser Wymuszona emisja promieniowania przez atomy. Wymuszona emisja promieniowania ma miejsce wtedy, gdy wysłany w wyniku emisji spontanicznej foton napotyka na swojej drodze atom wzbudzony do energii jaką posiada foton. Wówczas atom zmuszony jest do powrotu do stanu podstawowego z emisją fotonu. Oba fotony poruszają się w tym samym kierunku, mają tę samą częstotliwość, fazę, energię. O świetle, które posiada tylko takie fotony, mówimy, że jest spójne.

23. Laser Wymuszona emisja promieniowania przez atomy. Wymuszona emisja promieniowania ma miejsce wtedy, gdy wysłany w wyniku emisji spontanicznej foton napotyka na swojej drodze atom wzbudzony do energii jaką posiada foton. Wówczas atom zmuszony jest do powrotu do stanu podstawowego z emisją fotonu. Oba fotony poruszają się w tym samym kierunku, mają tę samą częstotliwość, fazę, energię. O świetle, które posiada tylko takie fotony, mówimy, że jest spójne. Światło z emisji spontanicznej, w którym fotony biegną w różnych kierunkach, mają różne częstotliwości, energie i fazy, mówimy, że jest niespójne.

24. Laser Wymuszona emisja promieniowania przez atomy. Wymuszona emisja promieniowania ma miejsce wtedy, gdy wysłany w wyniku emisji spontanicznej foton napotyka na swojej drodze atom wzbudzony do energii jaką posiada foton. Wówczas atom zmuszony jest do powrotu do stanu podstawowego z emisją fotonu. Oba fotony poruszają się w tym samym kierunku, mają tę samą częstotliwość, fazę, energię. O świetle, które posiada tylko takie fotony, mówimy, że jest spójne. Światło z emisji spontanicznej, w którym fotony biegną w różnych kierunkach, mają różne częstotliwości, energie i fazy, mówimy, że jest niespójne. Emisja wymuszona jest zjawiskiemrezonansowym chociażby dlatego, że częstotliwość fotonu wymuszającego musi być taka sama jak wymuszanego (przypomnij sobie rezonans wahadeł).

25. Laser E1 hn hn hn Eo przed emisją wymuszoną po emisji wymuszonej Wymuszona emisja promieniowania przez atomy. Wymuszona emisja promieniowania ma miejsce wtedy, gdy wysłany w wyniku emisji spontanicznej foton napotyka na swojej drodze atom wzbudzony do energii jaką posiada foton. Wówczas atom zmuszony jest do powrotu do stanu podstawowego z emisją fotonu. Oba fotony poruszają się w tym samym kierunku, mają tę samą częstotliwość, fazę, energię. O świetle, które posiada tylko takie fotony, mówimy, że jest spójne. Światło z emisji spontanicznej, w którym fotony biegną w różnych kierunkach, mają różne częstotliwości, energie i fazy, mówimy, że jest niespójne. Emisja wymuszona jest zjawiskiemrezonansowym chociażby dlatego, że częstotliwość fotonu wymuszającego musi być taka sama jak wymuszanego (przypomnij sobie rezonans wahadeł).

26. Laser Wymuszona emisja promieniowania przez atomy.

27. Laser Wymuszona emisja promieniowania przez atomy. Aby otrzymać wiązkę światła spójnego trzeba najpierw doprowadzić gaz do stanu, w którym duża ilość atomów będzie wzbudzona do takich samych stanów energetycznych. Należy spowodować inwersję obsadzeń poziomów energetycznych przez elektrony, czyli spowodować, aby obsadzenie poziomów było antyboltzmannowskie (więcej atomów w stanach wzbudzonych niż podstawowych).

28. Laser Wymuszona emisja promieniowania przez atomy. Aby otrzymać wiązkę światła spójnego trzeba najpierw doprowadzić gaz do stanu, w którym duża ilość atomów będzie wzbudzona do takich samych stanów energetycznych. Należy spowodować inwersję obsadzeń poziomów energetycznych przez elektrony, czyli spowodować, aby obsadzenie poziomów było antyboltzmannowskie (więcej atomów w stanach wzbudzonych niż podstawowych). Zauważono, że emisja spontaniczna odbywa się z różnymi prawdopodobieństwami, charakterystycznymi dla danych dwóch poziomów. U części pierwiastków znaleziono poziomy metatrwałe, dla których prawdopodobieństwo emisji spontanicznej jest bardzo małe.

29. Laser Wymuszona emisja promieniowania przez atomy. Aby otrzymać wiązkę światła spójnego trzeba najpierw doprowadzić gaz do stanu, w którym duża ilość atomów będzie wzbudzona do takich samych stanów energetycznych. Należy spowodować inwersję obsadzeń poziomów energetycznych przez elektrony, czyli spowodować, aby obsadzenie poziomów było antyboltzmannowskie (więcej atomów w stanach wzbudzonych niż podstawowych). Zauważono, że emisja spontaniczna odbywa się z różnymi prawdopodobieństwami, charakterystycznymi dla danych dwóch poziomów. U części pierwiastków znaleziono poziomy metatrwałe, dla których prawdopodobieństwo emisji spontanicznej jest bardzo małe. Z tego wynika, że czas życia atomów w stanie wzbudzonym, gdy elektron przebywa na poziomie metatrwałym, jest odpowiednio długi.

30. Laser 3 2 hn13 1 pompowanie optyczne Wymuszona emisja promieniowania przez atomy. Aby otrzymać wiązkę światła spójnego trzeba najpierw doprowadzić gaz do stanu, w którym duża ilość atomów będzie wzbudzona do takich samych stanów energetycznych. Należy spowodować inwersję obsadzeń poziomów energetycznych przez elektrony, czyli spowodować, aby obsadzenie poziomów było antyboltzmannowskie (więcej atomów w stanach wzbudzonych niż podstawowych). Zauważono, że emisja spontaniczna odbywa się z różnymi prawdopodobieństwami, charakterystycznymi dla danych dwóch poziomów. U części pierwiastków znaleziono poziomy metatrwałe, dla których prawdopodobieństwo emisji spontanicznej jest bardzo małe. Z tego wynika, że czas życia atomów w stanie wzbudzonym, gdy elektron przebywa na poziomie metatrwałym, jest odpowiednio długi. Jeśli wśród poziomów energetycznych atomu są takie trzy jak na rys. i jeśli poziom 2 jest metatrwały, to po pewnym czasie pod wpływem energii zewnętrznej znajdzie się na nim bardzo dużo elektronów (pompowanie optyczne).

31. Laser 3 2 hn13 hn21 hn21 1 pompowanie optyczne akcja laserowa Wymuszona emisja promieniowania przez atomy. Aby otrzymać wiązkę światła spójnego trzeba najpierw doprowadzić gaz do stanu, w którym duża ilość atomów będzie wzbudzona do takich samych stanów energetycznych. Należy spowodować inwersję obsadzeń poziomów energetycznych przez elektrony, czyli spowodować, aby obsadzenie poziomów było antyboltzmannowskie (więcej atomów w stanach wzbudzonych niż podstawowych). Zauważono, że emisja spontaniczna odbywa się z różnymi prawdopodobieństwami, charakterystycznymi dla danych dwóch poziomów. U części pierwiastków znaleziono poziomy metatrwałe, dla których prawdopodobieństwo emisji spontanicznej jest bardzo małe. Z tego wynika, że czas życia atomów w stanie wzbudzonym, gdy elektron przebywa na poziomie metatrwałym, jest odpowiednio długi. Jeśli wśród poziomów energetycznych atomu są takie trzy jak na rys. i jeśli poziom 2 jest metatrwały, to po pewnym czasie pod wpływem energii zewnętrznej znajdzie się na nim bardzo dużo elektronów (pompowanie optyczne). Przypadkowy foton o energii hn12 spowoduje emisję wymuszoną elektronów z poziomu 2 na 1 – otrzymamy wiązkę światła spójnego.

32. Laser 3 2 hn13 hn21 hn21 1 pompowanie optyczne akcja laserowa Wymuszona emisja promieniowania przez atomy. Aby otrzymać wiązkę światła spójnego trzeba najpierw doprowadzić gaz do stanu, w którym duża ilość atomów będzie wzbudzona do takich samych stanów energetycznych. Należy spowodować inwersję obsadzeń poziomów energetycznych przez elektrony, czyli spowodować, aby obsadzenie poziomów było antyboltzmannowskie (więcej atomów w stanach wzbudzonych niż podstawowych). Zauważono, że emisja spontaniczna odbywa się z różnymi prawdopodobieństwami, charakterystycznymi dla danych dwóch poziomów. U części pierwiastków znaleziono poziomy metatrwałe, dla których prawdopodobieństwo emisji spontanicznej jest bardzo małe. Z tego wynika, że czas życia atomów w stanie wzbudzonym, gdy elektron przebywa na poziomie metatrwałym, jest odpowiednio długi. Jeśli wśród poziomów energetycznych atomu są takie trzy jak na rys. i jeśli poziom 2 jest metatrwały, to po pewnym czasie pod wpływem energii zewnętrznej znajdzie się na nim bardzo dużo elektronów (pompowanie optyczne). Przypadkowy foton o energii hn12 spowoduje emisję wymuszoną elektronów z poziomu 2 na 1 – otrzymamy wiązkę światła spójnego. Aby zwiększyć prawdopodobieństwo zajścia emisji wymuszonej laserom gazowym nadaje się kształt rury z dwoma lustrami na jej końcach. Lustra zawracają foton wydłużając jego drogę w gazie, a tym samym prawdopodobieństwo spowodowania emisji wymuszonej Jedno z luster jest półprzepuszczalne.