Université de Rennes 1 Licence Sciences Technologie Santé L2-PCGI Electromagnétisme Philippe Rabiller 2007

1. Université de Rennes 1 Licence Sciences Technologie Santé L2-PCGI Electromagnétisme Philippe Rabiller 2007 Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

2. Bibliographie • BERKLEY - Cours de Physique - 2. électricité et magnétisme, E.M. Purcell (éditions Dunod 1998). • Champs et ondes électromagnétiques, P.Lorrain et D.R.Corson (éditions Armand Colin_collection U 1979). • Comprendre et Appliquer l’électrostatique, J.P. Longchamp (éditions MASSON 1991) • Comprendre et Appliquer l’électromagnétisme, J.P. Longchamp (éditions MASSON 1990) • Le cours de physique de Feynman: mécanique 1 & 2 (éditions DUNOD 1999) • ... Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

3. Plan du cours • ch.1 Introduction • ch.2 Vecteurs et champs • ch.3 Champ et Potentiel électrostatiques • intro au ch. 4: relativité restreinte • ch.4 Champ Magnétique • ch.5 Induction électromagnétique • ch.6 Propagation des ondes électromagnétiques • ch.7 Rayonnement électromagnétique Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

4. Chapitre 2:Vecteurs et Champs 2.1 Introduction 2.2 Différentielle 2.3 Produits scalaire et vectoriel 2.4 Gradient 2.5 Flux et Divergence 2.6 CirculationetRotationnel 2.7 Théorème de Stokes / champ conservatif 2.8 Laplacien 2.9 Quelques identités 2.10Coordonnées curvilignes Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

5. 2.1 Introduction • Dans ce cours nous allons étudier des phénomènes électriques et magnétiques en termes de champs créés par les charges électriques statiques et/ou en mouvement (courants). • Par exemple, considérons une charge électrique Q située à l’origine et calculons la force qu’elle exerce sur une autre charge q à la position R. La loi de Coulomb donne cette force F en fonction de q, Q, la distance R séparant les deux charges et une constante eo: R u u = qQ 1 R F = q u R2 4peo Q R Chapitre 2:Vecteurs et Champs Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

6. E F = q E( r ) u qQ 1 Q F = u R2 4peo q R • Nous pouvons également mettre cette force sous la forme F = q E où Eest appelé champ électrique. Ce champ matérialise l’effet de la charge Q, ou de toute distribution de charges {Qi} sur la charge testq à la position de cette dernière charge. Si on change la position de la charge test - les autres charges Qi restant fixes (ou alors le calcul étant fait au même instant) - le module et l’orientation du champ E vont changer, ce que l’on peut prendre en considération dans une notation du type E( r ). r Chapitre 2:Vecteurs et Champs 2.1 Introduction Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

7. exemple: exemple: v(y) y fluide • Plus généralement, un champ est une fonction (être mathématique) qui représente une quantité physique en tous les points de l’espace. Si la quantité en question peut être complètement déterminée par un seul nombre (qui peut être complexe), on parle de champ scalaire (température, densité, potentiel électrostatique, etc.). • Si au contraire il faut connaître en tout point une orientation et un module (nombre) on parle alors de champ vectoriel (vitesse dans un écoulement, force de gravitation, champ électrique ou magnétique, etc.). Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

8. f f z y f df (x,y,z)dx + dy + dz · · · x y,z z,x x,y ou par simplification d’écriture: f f f df dx + dy + dz x y z 2.2 Différentielle • Lorsqu’une fonction scalaire fdépend de plusieurs variables (x,y,z,...) l’accroissement de la fonction florsqu’on accroît les variables x, y, z ,... de quantités dx, dy, dz,... autour du point de coordonnées x, y, z,... est donné par: • où la quantité f/x est la dérivée partielle de la fonction fpar rapport à la variable x,c’est à dire qu’on calcule la dérivée de fpar rapport à x comme s’il s’agissait d’une fonction à une seule variable x et où y, z,... seraient des paramètres. Il s’agit d’un développement au premier ordre et l’égalité stricte n’est vraie qu’à la limite lorsque dx et dy tendent vers zéro. Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

9. f(x) f dx x df x dx Exemple 1D : dfet (f/ x)dx se confondent lorsque dx tend vers zéro Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

10. df f dx x f dy y f f = x2 - y2 = y ·2x y x df = 2xy dx + (x2-y2) dy Exemple 2D : Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

11. A A = (Ax ,Ay ,Az ) k k A A Ax Az Az =Ay j j Ax Ax i i Az Ay Ay A = |A| = Ax2 + Ay2 +Az2 O Si (i, j, k) repère orthonormé ! 2.3 Produits scalaire et vectoriel • Vecteur: un vecteur est caractérisé par ses n composantes (projections) le long de n axes définissant les n directions d’un espace à n dimensions. Nous nous limiterons à l’espace physique à 3 dimensions et utiliserons en général un système d’axes orthonormé. Un vecteur possède donc une orientation (direction + sens) et une longueur (module ou norme), mais n’a pas a priori d’origine. Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

12. Le champ de vecteur ci-dessus (flèches bleues) correspond au champ électrique crée par deux charges électriques ponctuelles. Les lignes de couleurs correspondent à des iso-contours équipotentiels • Champ de Vecteurs: un champ de vecteur est l’association d’un vecteur à chaque point de l’espace: en tout point de l’espace on définit le champ par un vecteur  direction & module Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

13. A A B = A B cos(q) • A B • projection de sur direction de B A (lB ) l ( • ) A B = • A = B B A B B A = • • A A = A2 • ( + ) A B C A B A C = + • • • i·i = j·j = k·k = 1 i·j = i·k = j·k = 0 A B = AxBx+ AyBy+ AzBz • exemple: travail dW d’une force F le long d’un déplacement dr : dW = F ·dr • Produit Scalaire: q repère orthonormé: Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

14. = = • • = = 0 A A A A A A A A A A A A A A C = A B sin(j)  ( ) trièdre direct !!! , , = - ( ) B B B B B B B B B B B B B (l ) = l ( ) C C C C ( + ) = + C C i i = j j = k k = 0  j k = i k i = j i j = k permutations circulaires = (AyBz- AzBy) i + (AzBx- AxBz) j + (AxBy- AyBx) k • Produit Vectoriel: j repère orthonormé: Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

15. = = C = A B sin(j) A A A hauteur du triangle  j B B B B sin(j) parallélogramme C ABsin(j) = surface du rectangle ABsin(j) = surface du parallélogramme construit sur A et B • Produit Vectoriel: Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

16. A A A A A • Produit Mixte: surface parallélogramme SAB interprétation géométrique : B B B B B ( ) = ( ) = ( ) • • • • N SAB C hauteur prisme C hCSAB = VABC C C C hC N SAB volume parallélépipède A,B,C • Invariance: Les produits scalaire et vectoriel sont invariants, ils ne dépendent pas d’un système de coordonnées particulier mais uniquement des longueurs des vecteurs et angle entre vecteurs (angle orienté pour le produit vectoriel qui n’est pas commutatif). Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

17. A B B A Ax Bx =Ay =By Ax = = Az Bz Ay Az permutation circulaire Bx Symétrie: y,z pour A et z,y pour B -  By Bz astuce de calcul du produit vectoriel dans un repère orthonormé: Ay Bz -By Az Az Bx -Bz Ax Ax By -Bx Ay Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

18. Considérons une fonction scalaire dépendant des trois variables d’espace f (x,y,z). La différentielledfdéfinit l’accroissement de la fonction au point x,y,z. • On peut écrire cette différentielle comme le produit scalaire des vecteurs A et dr : A=i + j + k f f f f f f df =dx + dy + dz x x y y z z dr=dx i + dy j + dz k • Le vecteurs A est appelé gradient de la fonction f et on le note : f f (r+dr)= f (r) + f •dr développement de Taylor au 1er ordre pour une fonction à plusieurs variables 2.4 Gradient Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

19. D’après la définition du produit scalaire, df peut s’écrire: df = | f| |dr| cos(q) • L’accroissement df est donc maximum quand dr a la même direction que le gradient. Le gradient de la fonction f est donc un vecteur dont l’amplitude et la direction sont celles de la variation maximum de f en fonction des coordonnées d’espace. • Corollaire: si dr est perpendiculaire au gradient alors cos(q)=0 et donc df=0, c’est à dire que le gradient est perpendiculaire aux lieux où la fonction f est constante (isocontours, isosurfaces). f  isocontour f=fo f (x,y) = cste = fo Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

20. =i + j + k appliquer la dérivation partielle par rapport à « x » à la fonction f i + j + k f (x,y,z)   f   f  f  x x x y y y z z z etprendre le résultat comme composante suivant x f =i + j + k • Notion d’opérateur: L’opération sur la fonction scalaire f qui donne les coordonnées du vecteur gradient revient à faire agir l’opérateur (« nabla ») sur la fonction de la manière suivante: Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

21. Flux: Le flux F d’un champ de vecteur A à travers la surface S est donné par l’intégrale sur toute la surface S du produit scalaire de A avec le vecteur dS représentant un élément de surface infinitésimal: A   • F = dF = dS dS A S S intégrale double !!! dS est un vecteur orienté !!! exemple: débit massique de fluide dans une canalisation. S surface axiale de la canalisation [L2]. r masse volumique du fluide [ML-3], supposée homogène (constante). v vitesse du fluide en un point [LT-1], prise constante sur toute la surface S. rv•dS = rvS = Q [MT-1] débit massique à travers la canalisation  2.5 Flux et Divergence vers l’extérieur pour une surface fermée Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

22. Divergence: La divergence d’un vecteur A est définie par le produit scalaire de l’opérateur « nabla » avec ce vecteur. Le résultat est un scalaire. Ay Az • Interprétation: Soit un volume infinitésimal cubique de volume d3r = dxdydz au point de coordonnées x,y,z où l’on considère le vecteur A. y z dFxg = - ( Ax- ) dydz • en x-dx/2 : Ax x y    Ax A dFxd = ( Ax+ ) dydz =i + j + k dFxg= A(x-dx/2,y,z)·dSg = Ax (x-dx/2,y,z)i·(-dxdy)i x y z x • en x+dx/2 : dSd dSg dx dx  A = + + • x 2 2 A = Ax i + Ay j + Az k Ax Ax Ax z dFx= dFxg + dFxd = dxdydz = d3r x x x soit au total pour la direction x : développement 1er ordre de Ax : dx Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

23. dFy= d3r dFx= d3r dFz= d3r A A Ax Ay Az dFA= d3r  A • dFA= dFx + dFy + dFz = ( + + ) d3r x y z dS dS théorème de Green :    • F = dF = = d3r intégrale double !!! intégrale triple !!! S VS VS volume délimité par la surface S !!! Ay Ax Az x y z 1 = lim  d3r VS     A A A A • • • • VS VS 0 VS 0 VS  • S généralisation par symétrie aux directions x,y et z : à la manière d’un produit scalaire !!! La divergence est le flux sortant par unité de volume, quand le volume tend vers 0 !!! Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

24.  • Circulation: La circulation d’un vecteur A le long d’un chemin L est définie par l’intégrale du produit scalaire du vecteur A avec un élément infinitésimal du chemin dL. Le résultat est un scalaire. • A L dL exemple: travail d’une force de rappel le long d’un déplacement rectiligne. dW = -k r ·dr r2 r2  W = -k r ·dr = - k [ r2] r1 r1 1 2 2.6 CirculationetRotationnel Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

25.  Ay Ax Az Ax Az Ay z y x x z y = A    Ax • Rotationnel: Le rotationnel d’un vecteur A est le résultat de l’application de l’opérateur « nabla » sur ce vecteur, à la manière d’un produit vectoriel . Le résultat est un vecteur, que l’on peut calculer avec la règle de composition du produit vectoriel en repère orthonormé. y x z Ay = Az 2.6 CirculationetRotationnel Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

26. 2.6 CirculationetRotationnel • Rotationnel: illustration: • Rotationnel: illustration: Le rotationnel est une mesure de la tendance à pivoter qu'aurait un petit objet situé à l'endroit étudié, et sur lequel la grandeur vectorielle aurait un quelconque effet d'entraînement . Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

27. Théorème de Stokes: La circulation d’un vecteur A le long d’un contour fermé L est égale au flux du rotationnel de ce vecteur à travers une surface SL qui s’appuie sur ce contour (l’orientation de la surface par rapport au sens de circulation est donnée par la règle du tire-bouchon - ou trièdre direct). Ax Ax Ax Ay Ax y y x y y y • A dL = + • illustration: contour infinitésimal dans le plan xy décomposer dL suivant « x » et « y » L    Axdx Aydy x • le long dedx: devlpt 1er ordre, en y-dy/2 et y+dy/2 ( Ax- ) dx - ( Ax+ ) dx - dxdy z dSL dy A dx dy dy 2 2  ( -) k•dS A dL  • • soit pour le circuit entier: 2.7 Théorème de Stokes / Champ conservatif Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

28. contour infinitésimal ayant une composante dans le plan xy Ay Ax   ( -) k•dS A dL • xy xy x y Az Ay • contour infinitésimal ayant une composante dans le plan yz y z   ( -) i•dS • yz yz • contour infinitésimal ayant une composante dans le plan xy Ax Az   ( -) j•dS • A A dL dL zx zx z x composantes du rotationnel • contour infinitésimal quelconque A dL  • dS  ( ) •  A Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

29. contour quelconque A partir de la circulation le long d’un contour fermé infinitésimal on peut donner une nouvelle interprétation du rotationnel: la composante normale à une surface S du rotationnel d’un vecteur A est la limite lorsque S tend vers zéro du quotient de la circulation du vecteur le long d’un contour fermé s’appuyant sur cette surface par l’aire de cette même surface . 1  lim ( ) ·NS  A A dL • = S 0 S LS  = ( ) • A dL  A • dS i i i • théorème de Stokes (cas où S n’est pas infinitésimale) • décomposition de la surface en éléments infinitésimaux: Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

30. la somme des contributions des deux éléments de surface le • long d’une arête commune est nulle (sens inverses). • dS = dS1 + dS2 2 • passage de la somme à l’intégrale. 1   = ( ) •  A • dS LS S Théorème de Stokes A dL Le flux du rotationnel d’un vecteur à travers une surface est égal à la circulation de ce vecteur le long d’un contour fermé sur lequel s’appuie cette surface. • éléments infinitésimaux adjacents : Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

31.  • A dL = 0 Pour un contour donné il y a une infinité de surfaces s’appuyant sur ce contour et donc la seule façon d’annuler l’intégrale de surface est que le rotationnel soit nul en tout point . A dL   = ( ) •  A • dS LS S 0 si 0 • Champ conservatif: On dit qu’un champ de vecteurs est conservatif si sa circulation le long d’une courbe fermée est nulle. • Le rotationnel d’un champ de vecteurs conservatif est nul en tout point. Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

32. pour une fonction scalaire 2f 2f 2f  •f= 2f = + + x2 y2 z2 En coordonnées cartésiennes c’est un vecteur dont chaque composante est le laplacien de la composante du champ de vecteur selon la direction considérée (x, y ou z) 2A = 2Ax i + 2Ay j + 2Az k 2A = (•A) -   A En coordonnées quelconques on peut utiliser l’identité suivante: 2.8 Laplacien En électromagnétisme, ainsi qu’en mécanique des fluides et bien d’autres domaines, la divergence du gradient d’une fonction revêt une grande importance. On nomme cette quantité le laplacien et on la note 2 (ou ). • pour une fonction vectorielle Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

33. pour une fonction ne dépendant que d’une seule variable, le Laplacien s’apparente à la dérivée seconde, c’est à dire à la courbure de la fonction. 2f = 2f x2 f(x) f(x) 2f(x) < 0 2f(x) > 0 x x 2.8 Laplacien • proche d'un maximum le Laplacien est négatif, tandis qu’au voisinage d’un minimum il est positif. Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

34. (A•B) = (B•) A + (A•) B + B ( A) + A ( B)  (fA) = (f ) A + f ( A)  •(A B) = B•( A) - A•( B)  (A B) = (B•) A - (A•) B + (•B) A - (•A) B  ( A) = (•A) - 2A scalaire !!! opérateur !!!  •(  A) = 0 2.9 Quelques identités (utiles...) Dans ce paragraphe, ainsi que dans la suite du cours, lorsqu’il n’y a pas d’ambiguïté entre quantités « scalaires » et « vectorielles », les scalaires seront représenté en caractères simples et lesvecteurs en caractères gras et sans flèche. Les identités ci-dessous seront souvent utilisées dans ce cours et concernent essentiellement les règles de distributivité des produits scalaires et vectoriels avec l’opérateur Nabla. (fg) = f g+ gf  •(fA) = (f)•A+ f •A Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

35. 2.10Coordonnées curvilignes Traiter les problèmes en coordonnées cartésiennes est sans doute le plus facile du point de vue conceptuel, mais parfois n’est pas le moyen le plus adapté. La symétrie d’un système doit toujours être prise en considération car elle permet de simplifier les calculs ou d’avoir des moyens de vérification a-posteriori. Ceci conduit à préférer, suivant les cas, d’autres systèmes de coordonnées qui sont adaptés à la symétrie: coordonnées polaires, cylindriques ou sphériques. Les expressions des calculs différentiels, vectoriels et d’application des opérateurs permettant de calculer le gradient, la divergence, le rotationnel ou le laplacien dans les systèmes cartésien, polaire, cylindrique et sphérique seront abordés en TD. Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

36. z z y k cartésien cylindrique q r r r x r x =q =y j i z z r x = r cos(q) y = r sin(q) z = z O r2 = r2 + z2 • Coordonnées cylindriques: symétrie axiale (// axe Oz) Est utilisé quand une quantité est invariante par rotation autour d’un axe: Cette quantité ne dépend que de la distance r à l’axe et de la cote z suivant l’axe Pour passer en coordonnées polaires, faire z=0. Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

37. r dr dq dq r dz dq r dr dq dq dz r • Coordonnées cylindriques: symétrie axiale (// axe Oz) élément de longueur d’arc dl= dr = rdq dq dA = d2r = rdqdr élément d’aire de secteur élément de surface cylindrique dS =d2r = rdqdz élément de volume cylindrique dV=d3r = rdqdrdz Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

38. z q r y k j cartésien sphérique r r r x x =q =y j i j z x = r sin(q) cos(j) y = r sin(q) sin(j) r z = r cos(q) r2 = x2 + y2 + z2 O • Coordonnées sphériques: symétrie radiale Utilisé quand une quantité est invariante par rotation autour d’un point: Cette quantité ne dépend que de la distance r au point Pour passer en coordonnées polaires, faire q =p/2. Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

39. z dr rdq rsin(q) y k k x j j i i z rdrdq, rsin(q)djdr, rsin(q)djrdq éléments de surface: calcul de la surface d’une sphère de rayon R: y O O x • Coordonnées sphériques: symétrie radiale éléments de longueur rsin(q)dj dj Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

40. k j i z calcul du volume d’une sphère de rayon R: S = R0 pq 2pj r2sin(q) dq dj = 4/3 p R3 y O r2sin(q) drdq dj élément de volume: x • Coordonnées sphériques: symétrie radiale Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

41. dV=d3r=dxdydz dV=d3r=r2sin(q)drdqdj k k j j i i z z On définit la densité n(r) en tout point r par: y y O O x x • Densité: Imaginons qu’il y ait dN(r) particules dans le volume infinitésimal d3r au point r. Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005

42. Pour compléments ou exemples, voir par exemple les sites suivants: Les définitions et des exemples algébriques (par des suisses francophones …) http://www.eiaj.ch/v2/support_de_cours/electricite/Cours_GEL/Branches_scientifiques/Mathematiques/Gradient%20rotationnel%20et%20divergence.pdf#search=%22rotationnel%22 Les définitions et des explications par des canadiens francophones (peut être une autre façon de voir …) http://www.cegepat.qc.ca/tphysique/sebas/page%20accueil/Opera.htm Une démonstration du champ de vecteur électrique où on peut construire et voir … http://hypo.ge-dip.etat-ge.ch/physic/simulations/champe/lignechamp.html Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005