Meccanica quantistica

1. TFA A049 Meccanica quantistica Corso di Complementi di Fisica Moderna prof. M. Casalboni prof. A. Sgarlata dott. G. Casini dott. F. De Matteis

2. Gli esperimenti condotti da Lenard sull’effetto fotoelettrico e da Compton sullo scattering, avevano portato alla luce l’evidenza di una doppia natura onda-particella della luce Louis de Broglie nella sua tesi di dottorato avanzò l’ipotesi che la stessa dualità onda-particella potesse applicarsi ugualmente bene anche a particelle materiali. Così come un fotone ha un’onda associata che governa la sua propagazione, così una particella materiale ( ad esempio un elettrone) ha un’onda associata che governa il suo moto.

3. Energia E = hn Impulso p = h/l l= h/p Lunghezza d’onda di de Broglie m =1 kg v=10 m/s m =9.1x10-31 kg K=100 eV

4. Per osservare fenomeni della natura ondulatoria (diffrazione) di particelle materiali occorre un sistema di “fenditure” di dimensioni paragonabili alla lunghezza d’onda Reticolo cristallino Diffrazione di elettroni dal filamento F, accelerati dal potenziale V vengono diffratti dal reticolo di nickel C Davisson&Gelmer USA Thomson GB

5. Diffrazione alla Bragg d=0.91 Å Å Å

6. Natura corpuscolare e natura ondulatoria Quando si tratta di studiare le proprietà di emissione o assorbimento vengono evidenziati gli aspetti corpuscolari mentre quelli ondulatori si evidenziano nel comportamento di propagazione Tali aspetti sono più difficili da osservare quanto più la lunghezza d’onda diviene piccola Per questo si dice che le proprietà quantistiche scompaiono nel limite di h→0. Limite classico l= h/p Ciò non toglie che si è ottenuta la diffrazione anche di oggetti pesanti quanto un fascio atomico (He ad esempio) Raggi X interagiscono (debolmente) con gli elettroni degli atomi e vengono diffratti con più difficoltà (specie dagli elementi a basso numero atomico). Gli elettroni interagiscono anche con i nuclei ma anche essi elettromagneticamente e quindi relativamente debolmente. I neutroni per interazione forte con i nuclei e quindi si prestano bene anche con elementi leggeri (materia biologica ricca di H)

7. Dualismo onda corpuscolo Bisogna considerare un modello corpuscolare in alcune situazioni, come nell’effetto Compton e un modello ondulatorio inaltre, come per la diffrazione dei raggi X. E lo stesso vale per la materia. Il rapporto carica-massa ed i processi di ionizzazione indicano la natura corpuscolare, la diffrazione elettronica quello ondulatorio. I due modelli coesistono ma occorre applicare l’uno o l’altro nelle varie circostanze Principio di complementarietà di Bohr Il modello corpuscolare e ondulatorio sono complementari: se una misura mostra la natura d’onda della radiazione o della materia, allora è impossibile contemporaneamente mostrare il carattere corpuscolare, e viceversa. I due modelli si inquadrano e combinano in un quadro interpretativo probabilistico

8. Dualismo onda corpuscolo I~E2 valore medio su di un periodo del campo I=Nhnnumero medio di fotoni che attraversano un’area unitaria perpendicolare alla direzione di propagazione per unità di tempo E2 ~N numero medio di fotoni per unità di volume Il numero medio di fotoni che attraversano un’area unitaria diminuisce all’aumentare della distanza dalla sorgente

9. Dualismo onda corpuscolo Y2= probabilità di trovare una particella materiale nell’unità di volume in un dato luogo ad un dato istante

10. Principio di indeterminazione L’indeterminazione della misura della posizione è inversamente proporzionale a quella sul suo impulso Non è un problema di accuratezza delle misure ma intrinseco. Se cerchiamo di misurare un valore con crescente precisione l’altro perde di determinatezza. Ci sono coppie di grandezze fisiche che sono legate da una relazione di indeterminazione di Heisenberg. E↔t px↔x L↔q

11. Principio di indeterminazione E’ ancora la costante h a separare il campo di applicazione delle teorie classiche da quelle quantistiche. Se portiamo h→0 cade il principio di indeterminazione Se non possiamo determinare simultaneamente posizione e impulso non possiamo prevedere l’evoluzione del sistema con esattezza. Possiamo solo dare la probabilità di un risultato di una misura

12. 5 postulati della Meccanica Quantistica. Non possono essere provati o dedotti. Sono ipotesi valide nella misura in cui non violano le leggi della natura (esperimenti) ASSIOMI Postulato 1 La funzione d’onda Ψ(x, y, z, t) descrive l’evoluzione temporale e spaziale di una particella quanto-meccanica. Postulato 2 Il prodotto Ψ*(x, t) Ψ(x, t) è la funzione densità di probabilità di una particella quanto-meccanica. Ψ*(x, t) Ψ(x, t) dx è la probabilità di trovare la particella nell’intervallo tra x e x + dx. Postulato 3 La funzione Ψ(x, t) e la sua derivata (∂ / ∂x) Ψ(x, t) sono continue in un mezzo isotropo. Inoltre deve essere finita e a singolo valore su tutto lo spazio. Postulato 4 Gli operatori sostituiscono le variabili dinamiche ed agiscono sulla funzione d’onda Ψ(x, t) (posizione, momento, o energia). Postulato 5 Il valore di aspettazione, 〈ξ〉, di una qualunque variabile dinamica ξ, è calcolato a partire dalla funzione d’onda

13. 5 postulati della Meccanica Quantistica. Non possono essere provati o dedotti. Sono ipotesi valide nella misura in cui non violano le leggi della natura (esperimenti) ASSIOMI Postulato 1 Postulato 2 Variabili dinamiche in meccanica classica Operatori quanto-meccanici Postulato 3 Postulato 4 Postulato 5

14. 4 requisiti per una derivazione non-formale dell’equazione d’onda. Considerazioni di plausibilità Requisito 1 Consistente con la relazione di de Broglie. Requisito 2 Consistente con l’espressione dell’energia (non-relativistica) l= h/p Requisito 3 Lineare in Ψ(x, t). In questo modo possiamo spiegare i fenomeni di interferenza. Requisito 4 Nel caso particolare di potenziale V= cost (particella libera) la soluzione deve essere un’onda sinusoidale viaggiante con frequenza e lunghezza d’onda costante (e quindi anche impulso ed energia costanti)

15. 4 requisiti per una derivazione non-formale dell’equazione d’onda. Considerazioni di plausibilità Requisito 1 Consistente con la relazione di de Broglie. Requisito 2 Consistente con l’espressione dell’energia (non-relativistica) p= h/l=ħk Requisito 3 Lineare in Ψ(x, t). Termini alla prima potenza della funzione e delle sue derivate Requisito 4 Sostituendo la Ψ(x, t) si ottiene;

16. Equazione di Schroedinger La Ψ(x, t) può essere espressa come prodotto di una funzione T(t) dipendente dal tempo per una u(x) dipendente dalla posizione Soluzione stazionaria

17. Equazione di Schroedinger Equazione di Schroedinger indipendente dal tempo Soluzioni stazionarie Ci saranno diverse soluzioni yn per diversi valori di En yn autofunzione En autovalore

18. Interpretazione di Born della funzione d’onda In conseguenza del fatto che Y soddisfa un’equazione alle derivate prime nella variabile tempo, si ha che la dipendenza spaziale di Y ad un certo istante iniziale è sufficiente a determinare completamente la sua dipendenza ad ogni tempo successivo D’altro canto non è possibile determinare con precisione la dipendenza spaziale della funzione d’onda Y all’istante iniziale da una serie di misure della densità di probabilità perché quello che si ha è solo la somma dei quadrati della parte reale e quella immaginaria “Il moto di una particella segue le leggi della probabilità, ma la probabilità stessa si propaga in accordo con la legge di causalità.“ (Max Born)

19. Letture consigliate sui principi della Meccanica Quantistica • Robert Eisberg Robert ResnickQUANTUM PHYSICS of Atoms, Molecules, Solids, Nuclei, and Particles Second Edition John Wiley & Sons • Richard P. Feynman QED. La strana teoria della luce e della materia Adelphi (1989) • Anton Zeilinger, Il velo di Einstein. Il nuovo mondo della fisica quantistica G. Einaudi ed. (2005) • Richard P. Feynman La fisica di Feynman Vol3 Zanichelli (2001) • Robert Oerter La teoria del quasi tutto. Il modello standard , il trionfo non celebrato della fisica moderna Codice edizioni, Torino (2006)