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Física – 12.º Ano

Física – 12.º Ano. Movimentos Oscilatórios Adaptado de Serway & Jewett por Marília Peres 2009. Movimento Periódico. Movimento periódico é um movimento que um objecto repete com regularidade . O objecto regressa à posição inicial depois de um intervalo de tempo.

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Física – 12.º Ano

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  1. Física – 12.º Ano Movimentos Oscilatórios Adaptado de Serway & Jewett por Marília Peres 2009

  2. MovimentoPeriódico • Movimentoperiódicoé um movimentoque um objectorepete com regularidade. • O objectoregressa à posiçãoinicialdepois de um intervalo de tempo. • Um tipo especial de movimentoperiódicoocorrenossistemasmecânicosquando a forçaqueactua no objecto é proporcional à posiçãodesterelativamente à posição de equilíbrio: • Movimentoharmónico simples (MHS) Marília Peres

  3. Movimento de um CorpoLigado a umaMola oscilador • Um bloco de massa m está ligado a uma mola, o bloco move-se sem atrito na superfície horizontal. • Quando a mola não está pressionada, o bloco está na sua posição de equilíbrio. • x = 0 Marília Peres

  4. Lei de Hooke • Lei de HookeFs = - kx • Fsé a força restauradora • Tem sempre a direcção da posição de equilíbrio • Opõe-se sempre à alteração do equilíbrio • k é a constante de elasticidade • x é o deslocamento Marília Peres

  5. A forçarestauradora • Se o bloco se desloca para a direita de x = 0 • A posição é positiva • A força de restauração é aplicada para a esquerda. Marília Peres

  6. A forçarestauradora, 2 • Se o blocoestánaposição de equilíbrio x= 0 • A força é nula Marília Peres

  7. A forçarestauradora, 3 • Se o bloco se desloca para a esquerda de x = 0 • A posição é negativa • A força restauradora é para a direita Marília Peres

  8. Aceleração A força descrita pela lei de Hooke é a resultante, e pela segunda Lei de Newton: Marília Peres

  9. Aceleração, cont. A aceleração é proporcional ao deslocamento do bloco. A direcção desta é oposta à direcção do deslocamento, desde o equilíbrio. Marília Peres

  10. Aceleração, final • A aceleração não é constante: • Logo não se pode usar as expressões da cinemática • O bloco recupera a sua posição inicial: –kA/m • A sua velocidade é nula • Quando o bloco passa pela posição de equilíbrio, a = 0 • A sua velocidade é máxima • Quando o bloco continua para x = -A, então a sua velocidade é +kA/m Marília Peres

  11. MHS • O bloco continua a oscilar entre –A e +A • São os pontos de viragem do movimento. • A força é conservativa • Com a ausência de atrito o movimento continuaria para sempre. • Sistemas reais estão normalmente sujeitos ao atrito. Logo, não oscilam para sempre! Marília Peres

  12. MHS – RepresentaçãoMatemática Modelo em que o bloco é uma partícula Escolher o x como o eixo em que a oscilação ocorre. Aceleração Sendo: Fica: a = -w2x Marília Peres

  13. MHS – RepresentaçãoGráfica • x(t) = Asin (wt + f) • A, w, fsãoconstantes • Aé a amplitude do movimento • w é a frequência angular • Unid.:rad/s • f fase inicialdo movimento (ângulo em radianos) Marília Peres

  14. Período O período, T, é o intervalo de tempo necessário a para que a partícula descreva um ciclo completo. Marília Peres

  15. Frequência O inverso do período é chamado de frequência e representa o nº de oscilações da partícula por unidade de tempo. Unid.: hertz (Hz) Marília Peres

  16. Período e Frequência Marília Peres

  17. Período e Frequência A frequência e o período dependem unicamente da massa da partícula e da constante da mola. Não dependem de parâmetros do movimento. A frequência é tanto maior quanto maior for k, e diminui com a massa da partícula. Marília Peres

  18. Equações do MHS Lembrarque o MHS não é uniformementevariado Fonte: Serway e Jewett Marília Peres

  19. Equações do MHS Fonte: http://www.wwnorton.com/college/physics/om/_tutorials/chap15/oscillations/index.htm Marília Peres

  20. ValoresMáximosdea e v Como o seno e o co-senovariam entre 1 e -1, no MHS temos: Marília Peres

  21. GRÁFICOS • Os gráficos mostram: (a) deslocamento em função do tempo (b) velocidade em função do tempo (c ) aceleração em função do tempo • A velocidade tem um desfasamento de 90º do deslocamento, e a aceleração de 180º. Marília Peres

  22. Considerações energéticas no MHS • Considerando que o sistema mola-bloco se estão a mover numa superfície sem atrito: • É um sistema isolado • Significa que a energia total permanece constante. • A energia cinética pode ser calculda por: • Ec = 1/2 mv 2 = 1/2 mw2A2cos2(wt + f) • A energia potencial elástica pode ser calculda por: • Epe = 1/2 k x 2 = 1/2 k A2sin2(wt + f) • A energia mecânica pode ser calculada por: EM= 1/2 kA 2 Marília Peres

  23. Considerações energéticas no MHS • A energia mecânica permanece constante, pois a energia potencial “armazenada” na mola é transferida continuamente para o bloco. Marília Peres

  24. Considerações energéticas no MHS • A energia mecânica permanece constante, pois a energia potencial “armazenada” na mola é transferida continuamente para o bloco. Marília Peres

  25. Energia de um Oscilador, cont • A energia pode ser usada para calcular a velocidade do oscilador. Marília Peres

  26. Energia no MHS, sumário Marília Peres

  27. PênduloGravítico O pêndulo possui um movimento periódico. O movimento acontece num mesmo plano vertical, e é devido à força gravítica. A força restauradora é mgsinθ Marília Peres

  28. PênduloGravítico Fonte: http://phet.colorado.edu/sims/pendulum-lab/pendulum-lab_en.html Marília Peres

  29. PênduloGravítico Na direcçãotangencial, Se o comprimento, L, do pêndulo for constante, e parapequenosvalores de q (até 15º). Marília Peres

  30. PênduloGravítico O período e a frequência do pêndulo gravítico dependem unicamente do comprimento e da aceleração da gravidade. O período é independente da massa. Pêndulos gravíticos com o mesmo comprimento e a mesma localização oscilam sempre com o mesmo período. Marília Peres

  31. PênduloGravítico Para rever: Lição de Física do MIT - Lei de Hooke e Movimento  Harmónico Simples - Pêndulo   de Walter H. G. Lewin http://videolectures.net/mit801f99_lewin_lec10/ Marília Peres

  32. OscilaçõesAmortecidas Nos muitos sistemas reais existem forças não conservativas que não se podem desprezar, como por exemplo a força de atrito. Nestes casos a energia mecânica do sistema vai diminuindo ao longo do tempo. Diz-se que a oscilação é amortecida. Marília Peres

  33. Bibliografia Raymond A. Serway, John W. Jewett (2004). Physics for Scientists and Engineers, 6th Edition, Saunders Golden Sunburst Series. Marília Peres

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